ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Переход в колеблющуюся систему координат из "Нелинейная ионизация атомов лазерным излучением " Таким образом, квазиэнергетнческое состояние можно представить в виде суперпозиции стационарных состояний с энергиями -i- пио. [c.47] Тогда в волновой функции существенно лишь небольшое число гар-МОНИК при разложении (2.59) в ряд Фурье, и амплитуды этих гармоник несложно вычислить. [c.47] Здесь Щ — стационарный гамильтониан невозмущенного атома, а его взаимодействие с полем электромагнитного излучения записано в калибровке скорости (по практическим соображениям она удобнее, чем калибровка длины). Величина р представляет собой оператор импульса электрона (в случае нескольких электронов надо написать сумму по их импульсам). В целях простоты мы взяли поле линейной поляризации. Величина Е представляет собой амплитуду напряженности электрического поля. [c.47] В калибровке скорости имеется еще квадратичное слагаемое по возмущению. По в дипольном приближении оно зависит только от времени и не зависит от координат, так что его можно удалить простым калибровочным преобразованием волновой функции. [c.47] Из сказанного выше прежде всего следует, что сам по себе метод Флоке нельзя применять для задач, где поле излучения включается и выключается при этом его монохроматичность исчезает. [c.48] Метод Флоке позволяет найти штарковские сдвиги уровней атома и вероятность ионизации в единицу времени (эти величины являются ве-щественной и мнимой частью возмущенной энергии, соответственно), т.е. решить задачу на собственные значения. [c.48] Конечно, применимость данного подхода ограничена значениями ин-тенсивности лазерного излучения, меньшими характерных атомных значе-ний. В противном случае ширина атомного уровня становится сравнимой с энергетическим расстоянием до соседнего уровня, и само понятие уровней исчезает. [c.48] Здесь целое число ТУ = О, 1, 2. .. обозначает число фотонов. [c.48] Для того, чтобы ионизовать атом, нужно поглотить некоторое минимально допустимое законом сохранения энергии число фотонов ТУтт- Определим т.н. закрытые каналы ионизации, для которых М ТУть. Для них должно выполняться условие 1т км О, чтобы соответствующее слагаемое в (2.64) обращалось в нуль на бесконечности. Вещественная часть км в этом случае мала. [c.48] Здесь конечное состояние непрерывного спектра характеризуется волковской волновой функцией вылетевшего электрона, Е = EQ 5E — iT энергия начального состояния с учетом штарковского сдвига и уширения уровня. [c.49] Здесь величина А представляет собой оператор Лапласа по отношению к переменной т. Мы видим, что вся зависимость от времени переходит в колеблющуюся координату электрона, от которой теперь зависит потенциальная энергия атомного остова. [c.51] Эти фурье-компоненты определяют поглощение соответствующего числа фотонов электромагнитного поля в системе Крамерса. [c.51] В отличие от исходного потенциала атомного остова, он не является центрально-симметричным. [c.51] Вернуться к основной статье