ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Туннельный предел из "Нелинейная ионизация атомов лазерным излучением " Это условие, вместе с условием малости напряженности поля по сравнению с атомной напряженностью, позволяют вычислить аналитически амплиту ду перехода, используя метод перевала при интегрировании по времени 2.8]. Конечно, такой подход наиболее приемлем для короткодействующего потенциала, для которого только волновая функция 5-состояния непрерывного спектра не является плоской волной. [c.37] Именно он и определяет характер процесса нелинейной ионизации. Еще раз подчеркнем, что полученное выражение справедливо с экспоненциаль ной точностью. Для поля циркулярной или эллиптической поляризации аналогичное выражение выглядит более громоздко, и мы его не приводим. [c.37] Она может быть выражена через известный интеграл вероятности. [c.38] Функция S описывает структуру спектра, связанную с дискретностью числа N поглощаемых фотонов. Величина Nq представляет собой минимальное число поглощенных фотонов, допустимое законом сохранения энергии. Следует также отметить [2.8], что в вероятность (2.35) основной вклад вносят вылетающие фотоэлектроны с малой кинетической энергией по сравнению с потенциалом ионизации Ei. [c.38] Отметим также, что модель Келдыша калибровочно неинвариантна. Это означает, что выражение для вероятности нелинейной ионизации зависит от того, в какой форме выбирается взаимодействие атома с полем лазерного излучения в калибровке длины или же в калибровке скорости . Априори неясно, какая из этих форм дает более точные результаты. [c.38] Калибровка скорости для взаимодействия атома с электромагнитным излучением была использована для определения вероятности ионизации путем применения метода перевала в [2.1, с. 353]. Разумеется, полученный результат совпал с приведенным выше выражением (2.33), которое было получено в исходной работе Келдыша [2.8]. [c.38] Основной вклад в эту вероятность дают слагаемые в сумме (2.36) с очень большими числами N поглощенных фотонов порядка 7 1. Эти числа велики по сравнению с минимальным числом Жо = Е1/ш поглощенных фотонов, допустимым законом сохранения энергии. Сумма по числам поглощенных фотонов в окрестности этого значения заменяется непрерывным интегрированием [2.8]. Так выглядит надпороговое поглощение фотонов электромагнитного излучения в туннельном режиме ионизации. [c.39] Различие точного результата (2.40) и результата приближения Келдыша (2.39) обусловлено необходимостью учитывать кулоновский потенциал в состояниях непрерывного спектра. Волковская волновая функция (2.31) не учитывает этот потенциал. [c.39] Если провести аналогичные выкладки для потенциала нулевого радиуса, то оказывается, что результаты точного расчета, основанного на известном решении для случая постоянного электрического поля [2.1, с. 352] и приближения Келдыша (2.39), совпадают друг с другом. [c.39] Вернуться к основной статье