ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Сжатие среды между двумя параллельными плоскостями из "Основы теории течений бингамовских сред " Решением приведенного уравнения является 1е либо как функция всех параметров, координат и времени, либо как константа или функция некоторых параметров течения. [c.151] Таким образом, в результате проведенных операций (п. 1-6) находится нулевое приближение уравнений системы 1 или системы П. [c.151] Найденное нулевое приближение можно уточнять, используя процедуру последовательных приближений. [c.151] Перейдем теперь к определению эквивалентной вязкости в соответствии с приведенной в 6.1 процедурой. Делается это следующими двумя способами. [c.154] Первым способом эквивалентная вязкость fie определяется из выражения (3) в некоторой точке 2 = 2 из интервалов [hi,z или [z2, / 2] так, чтобы ее значение в этой точке наилучшим образом согласовывалась с физическим смыслом поставленной задачи. [c.154] Из выражения (29) следует, что при а оо при а О ZQ 0. Это полностью удовлетворяет физическому смыслу задачи. [c.155] Соотношения, связывающие перепад давления и мощность внешних сил на участке канала [х, х], получаются на основании выражения (19) как функции ZQ . [c.156] Интегралы в выражениях (31) и (32) берутся с учетом (25), если а 1, или (30), если 0,2 а 1. [c.156] В этом параграфе рассматривается применение результатов, полученных в 6.2, для определения, например, силы, действующей на плоские прямоугольные пластины при сжатии ими слоя бингамовской среды. [c.156] Рассматривается задача о плоском, квазистационарном, изотермическом течении несжимаемой бингамовской среды в тонком слое, заключенном между двумя параллельными сближающимися поверхностями. [c.156] Вернуться к основной статье