ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Движение, вызванное внутренними источниками тепла из "Конвективная устойчивость несжимаемой жидкости " МОСТИ ОТ числа Гартмана для монотонных возмущений ). Критическое волновое число km с увеличением числа Гартмана монотонно уменьшается. [c.347] Как видно, магнитное поле существенно стабилизирует конвективное движение, причем поперечное поле, влияющее не только на возмущения, но -и на стационарное движение, оказывает значительно большее стабилизирующее воздействие. [c.347] В заключение этого параграфа укажем на другие усложнения задачи об устойчивости конвективного движения эффект температурной зависимости вязкости р ] и влияние движения границ слоя р]. [c.347] В предыдущих параграфах исследовалась устойчивость конвективного движения, возникающего при наличии разности температур между плоскостями. В этом параграфе мы рассмотрим плоскопараллельное движение между вертикальными плоскостями, вызванное другой причиной — однородно распределенными в жидкости внутренними источниками тепла. Если канал, ограниченный плоскостями, находящимися при одинаковой температуре, закрыт сверху и снизу, то внутренний разогрев приводит к конвективному движению, имеющему, в отличие от разбиравшихся выше случаев, четные относительно оси профили скорости и температуры. Скорость движения пропорциональна мощности внутренних источников тепла, и при ее достаточно большом значении движение становится неустойчивым. [c.347] Основные результаты расчета представлены на рис. 140, где изображены нейтральные кривые и фазовые скорости нейтральных возмущений. Как видно, наиболее опасны возмущения четного типа минимальное критическое число Грасхофа для них Ото = 1720 и достигается при критическом волновом числе п = 2,05 для возмущений нечетного типа 0 —7180, кт=, Ъ1. [c.349] Различие между четной и нечетной модами неустойчивости отчетливо видно из рис. 141, на котором изображены линии тока суммарного (возмущенного) движения, соответствующего этим модам. Как и в случае кон- ,3 вективного движения между плоскостями, нагретыми до разной температуры, неустойчивость развивается в виде системы вихрей на границе раздела встречных конвективных потоков. В отличие, однако, от течения с кубическим профилем, этих границ раздела теперь две— в правой и левой половинах канала. Соответственно этому развиваются две цепочки вихрей, могущие отличаться своим взаимным расположением. Нижней моде неустойчивости соответствуют две цепочки вихрей, расположенных в шахматном порядке. На верхней моде эти цепочки расположены зеркально-симметрично относительно середины канала. Шахматное расположение отвечает более плотной упаковке вихрей, и потому оказывается более предпочтительным — ему соответствует меньшее критическое число. [c.350] Вернуться к основной статье