ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Краевой эффект в стопке пластин и экспериментальное выде леиие краевого эффекта из полного излучения из "Рентгеновское переходное излучение " Когда условие (18.1) не выполняется, необходимо учитывать интерференцию между разными пластинами и отсеками. Члены, соответствующие интерференции между областями, отделенными друг от друга одной пластиной или больше (например, диаграммы н, о, п, на рис. 17.1), содержат фактор (или в более высокой степени). Этот комплексный фактор мал по модулю при 1Хй 1. Аналогичная ситуация имеет место и в том случае, когда толщина пластины намного больше длины поглощения, т.е. т а 1. В указанных случаях можно ограничиться только учетом интерференции между ближайшими соседями , например, диаграммы м на рис. 17.1. [c.242] В приближении ближайших соседей получаем Г--(0))= Л эфф -I--(Мфф - 1) [ с X,) г-С08 X. [c.243] В случае, когда Ха (или у]а )—порядка единицы или, тем более, меньше единицы, приближение ближайших соседей становится неудовлетворительным. Для его улучшения необходимо учесть члены, обусловленные интерференцией между все более дальними соседями. В первую очередь это—члены, соответствуюш.ие областям, отделенным между собой одной пластиной, затем двумя пластинами и т. д. В результате мы получим некоторый ряд, который сходится весьма быстро, начиная с членов, содержащих т ха (или ту а— 1), где /гг—целое число (номер приближения). Физически это означает, что при наличии многократного рассеяния фазы волн расстраиваются (а при наличии поглощения амплитуды волн уменьшаются) и поэтому интерференция между волнами, возникающими на достаточно отдаленных участках траектории частицы, становится несущественной. [c.243] Другими словами, для стопки с большими расстояниями между пластинами справедливы все результаты, полученные в 16 относительно полного излучения и краевого эффекта в одной пластине. [c.244] Влияние многократного рассеяния частицы на образование излучения в непоглош,аюш,ей периодической среде рассматривалось Тер-Микаеляном в модели, где диэлектрическая проницаемость среды имеет периодическую неоднородность, а вероятность рассеяния частицы считается одинаковой по всей среде [69.1]. Формула для частотного распределения интенсивности полного излучения в этой модели также состоит из двух слагаемых. Первое слагаемое соответствует тормозному излучению без учета неоднородности диэлектрической проницаемости, а второе описывает влияние, обусловленное наличием неоднородности в диэлектрической проницаемости, в частности, наличием границ. В этом смысле второе слагаемое соответствует краевому эффекту в модели равновероятного рассеяния. [c.244] На рис. 18.1 схематически показана траектория частицы в модели равновероятного рассеяния (нижняя кривая). На том же рисунке показана траектория в более реалистической теории, в которой частица испытывает рассеяние лишь внутри пластин (верхняя кривая). [c.244] Это хорошо видно также из результатов численного расчета частотной зависимости краевого эффекта (рис. 18.2). В случае легкого вещества (майлара) приведенные кривые в обеих теориях практически совпадают. В случае же вольфрама при 10 и 100 кэВ разница между двумя подходами является весьма значительной. [c.246] Экспериментально непосредственно наблюдаемым всегда является полное излучение, поэтому возникает вопрос об экспериментальном выделении краевого эффекта из полного излучения. [c.246] Как было отмечено в п. 16.4, когда толщина а пластины намного больше зоны формирования тормозного или переходного излучения, т. с. [c.246] Эта разность, очевидно, не может описывать краевой эффект в предельных случаях при. У- 1, при 6- 0, а также при 1. [c.248] Вернуться к основной статье