ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Частотный спектр излучения из "Рентгеновское переходное излучение " Из сравнения спектральной интенсивности (16.38) полнога излучения И пол( ) со спектральной интенсивностью (2.36) обыч-ного переходного излучения без учета многократного рассеяния частицы (см. рис. 16.2 и 16.3) видно, что при определенных условиях эти величины сильно отличаются друг от друга. Это связано, очевидно, с возникновением тормозного излучения из-за многократного рассеяния частицы в пластине. [c.218] Величина 1Гм(1 )) 2горм описывает спектр тормозного излучения, испускаемого с единицы пути в безграничной среде. При Л = 0 эта величина совпадает с формулой Мигдала [54.2, 57.5]. [c.219] В предельном случае, когда отсутствует рассеяние частицы ( - 0), тормозное излучение 1 тор 1( ) исчезает и краевой эффект и кэ( ) совпадает с полным излучением и 1юл( 0 которое, в свою очередь, как это следует из (16.38), совпадает с обычным переходным излучением (ср. с (2-36)). Таким образом, в общем случае д= 0) краевой эффект можно было бы назвать- переходным излучением с учетом многократного рассеяния. Однако использовать такое название можно только условно, так как при определенных условиях величина краевого эффекта может стать отрицательной (см. п. 16.3), хота интенсивность, полного излучения, естественно, остается всегда положительной. [c.221] Когда поглощение отсутствует и толщина пластины намного больше зоны формирования переходного излучения гвеш1, величина (16.43) после усреднения по небольшому интервалу частот совпадает с удвоенной величиной краевого эффекта, полученной в [60.11] в случае полубесконечной непоглощающей среды, что вполне естественно. [c.221] Вернуться к основной статье