ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Стопка кристаллических пласгич из "Рентгеновское переходное излучение " Рассмотрим величины (14.31) в случае Лауэ при больших. [c.198] Отмеченные выше свойства частотных распределений чисел квантов проиллюстрированы на рис. 14.3, где изображены кривые, полученные путем численного интегрирования в формулах (14.31). [c.201] В случае Брэгга динамические максимумы в центральном пятне отсутствуют. Частотные распределения чисел квантов для бокового пятна в этом случае (рис. 14.4) весьма схожи с аналогичными кривыми в случае Лауэ (рис. 14.3). [c.202] Полные числа квантов в центральном и боковых пятнах можно получить путем численного интегрирования соответствующих частотных распределений (рис. 14.5). Из рисунка следует, что при Т С1 /оо1 полные числа квантов динамических максимумов-практически не зависят от т. В центральном пятне (переходное излучение) полное число квантов динамического максимума составляет небольшую долю от числа квантов переходного излучения в том же интервале частот. Что касается полного числа квантов в боковом пятне, то оно может составлять величину порядка. 10 квантов на одну заряженную частицу. [c.202] Рассмотрим теперь рентгеновское излучение (переходное ш квазичеренковское), образуемое при пролете релятивистской заряженной частицы через стопку регулярно расположенных N одинаковых кристаллических пластин. [c.202] Пз-за малости величины вышеуказанное неравенство выполняется вплоть до N порядка 10 . При выполнении этого неравенства излучения, небрэгговски отраженные от границ, пластин, слабы, и мы будем ими пренебрегать. [c.202] Когда [Л стрС и в частотно-угловом распределении интенсивности излучения возникает максимум. Варьируя величины а и Ь, можно добиться того, чтобы указанное условие выполнялось в динамическом максимуме, т. е. чтобы динамические максимумы излучений, возникающие в разных кристаллических пластинах, интерференционно усиливали бы друг друга. При этом анализ формул показывает, что если вся стопка достаточно прозрачная , то интенсивность максимума будет пропорциональна квадрату числа пластин в стопке а ширина максимума будет меньше примерно в N раз, В результате полная интенсивность (или число квантов), проинтегрированная по всему максимуму, будет больше примерно в раз. Аналогичный результат получается и в том случае, когда стопка недостаточно прозрачная. Тогда полная интенсивность (или полное число квантов) максимума оказывается больше в соответствующее чис--ло Л эфф раз. [c.204] Вернуться к основной статье