ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теория возмущений из "Рентгеновское переходное излучение " До сих пор мы рассматривали среды, в которых электродинамические характеристики (г и х) зависели только от одной пространственной координаты 2 , т. е. среды, однородные в поперечных направлениях х и у. Когда среда является неоднородной во всех трех направлениях в пространстве, задача об образовании излучения пролетаюш,ей заряженной частицей становится математически весьма трудной и точно решается только в некоторых частных случаях (например, в случае шара [69.6]). Однако если неоднородность среды незначительна, задачу можно решить приближенно методом теории возмущений. Это особенно оправданно для частот, намного превышающих атомные (в частности, рентгеновских), так как при таких частотах диэлектрическая проницаемость очень близка к единице (см. (1.58)). Если при этом эазмеры области неоднородности невелики, метод теории возмущений оказывается применимым. [c.149] Рассмотрим образование РПИ при пролете быстрой заряженной частицы через небольшое тело, расположенное в вакууме, или вблизи такого тела (рис. 10.1) [75.32]. [c.149] Го—радиус-вектор его центра , Ко—объем, приходящийся на один электрон, (1 о=-(4т /Аг11/о) / —средняя плазменная частота тела. Магнитную проницаемость тела считаем равной единице. [c.150] Ниже проведем анализ указанных формул в двух предельных случаях когда частица пролетает через центр рассматриваемого тела (центральное столкновение) и когда частица пролетает вне тела на расстоянии, значительно превышающем поперечные размеры этого тела (нецентральное столкновение). [c.154] Вернуться к основной статье