ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Частотно-угловое распределение средней интенсивности излучения . ИГ Слабая нерегулярность из "Рентгеновское переходное излучение " НОСТЬ РПИ почти не. зависит от угла влета заряда в вещество (см. 4). Поэтому стенки можно считать параллельными между собой и перпендикулярными траектории заряда. [c.117] Задачу о прохождении заряженной частицы через нерегулярную стопку пластин можно решить точно [69.2,72.4,74.3]. Однако полученные при этом формулы для полей и интенсивности излучения весьма громоздки и трудно поддаются анализу. С другой стороны, в предыдущем параграфе мы увидели, что формулы для РПИ вперед можно получить в приближении геометрической оптики, которое отличается простотой и наглядностью. Поэтому мы будем решать задачу о нерегулярной стопке в этом приближении, считая, что выполнены условия (5.20) и (5.26) [73.3,74.4,75.4 . [c.117] Если толщины пластин йщ и расстояния Ьщ между ними— случайные величины, то интенсивность (6.3) РПИ также является случайной величиной с функцией распределения, определяемой функциями распределения величин ат и Ьщ. [c.118] После учета нерегулярности, как можно увидеть из (6.11), фактор F становится отличным от нуля (и, естественно, больше нуля). Так что нерегулярность приводит также к некоторому увеличению минимумов. [c.121] Физическая природа такого сглаживания совершенно ясна. Резкие максимумы и последующие минимумы в распределении интенсивности излучения обусловлены интерференцией полей излучений, возникающих на разных пластинах регулярной стопки. Нерегулярность расстраивает фазы этих полей, и поэтому интерференционная картина получается несколько смазанной, т. е. сглаженной. [c.122] При выполнении этого условия нерегулярная стопка мало отличается от регулярной с точки зрения частотно-углового распределения РПИ. [c.122] Вернуться к основной статье