ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Экспериментальные исследования РПИ и создание детекторов частиц из "Рентгеновское переходное излучение " После предсказания РПИ, обрс1зуемого на одной границе раздела сред, естественно было исследовать РПИ в более сложных случаях. Особенно интересными представлялись вопросы образования РПИ в стопке пластин и вообще в периодической неоднородной среде, так как в таких средах ожидалось получить большую интенсивность излучения. [c.13] Позже [71.3, 741] были найдены критерии применимости формул, полученных в работах [60.3] и [60.5] (см. пп. 3.4, 3.5). [c.14] Во всех отмеченных работах предполагалось, что границы раздела сред являются резкими , т. е. электродинамические характеристики на границах претерпевают скачок. В действительности же это допущение не имеет места. [c.14] Феноменологическая квантовая теория РПИ, учитывающая влияние отдачи быстрой заряженной частицы, была построена Гарибяном [60.7]. Эта теория получила дальнейшее развитие в работах Зарецкого, Ломоносова и др. [77.2, 80.2 81.2], в которых рассмотрено переходное рождение пионов при столкновении быстрых нуклонов с ядерной материей и вынужденное переходное излучение и поглощение. Вопрос вынужденного переходного излучения и поглощения рассматривался также в работах [77.19, 80.16]. Количественная взаимосвязь этих явлений с эффектом появления модуляции на первоначально немодулированном пучке заряженных частиц обсуждалась в обзоре [82.10]. [c.14] При прохождении быстрой заряженной частицы через кристалл вторичные волны, испускаемые атомами кристалла, должны образовать интерференционную картину с максимумами, определяемыми условием Брэгга. Это явление в рамках теории возмущений, как резонансное излучение в трехмерной периодической среде,, было рассмотрено Тер-Микаеляном ([61.13] см. также [69.1]).. Затем этот вопрос рассматривался Ривлиным [65.4], Кудрявцевым и Рязановым [70.1]. Указанное явление имеет достаточна близкое сходство с излучением Вавилова—Черенкова в аморфной среде, поэтому его называют также квазичеренковским излучением (см., например, [82.7]). [c.15] Рязанов [82.8] рассмотрел резонансное переходное излучение релятивистских заряженных частиц на упорядоченных дефектах кристаллов цепочках и решетках вакансионных пор. [c.16] При больших частотах излучения мнимая часть поляризуемости среды, обусловленная ее поглощающей способностью, мо-л ет стать того же порядка, что и действительная часть поляризуемости, или даже больше (см., например, [74.7]). Гарибян и Ян Ши показали [76.2], что в этом случае поглощающая способность должна играть заметную роль в процессе образования РПИ. Это приводит к более сильной, а именно, к квадратичной зависимости полной энергии РПИ от лоренц-фактора [ частицы при достаточно больших значениях 7. Такэй же эффект имеет место и в случае пластины и стопки пластин (см. работу Авакяна и др. [77.4, 77.1, с. 592]). [c.16] Тер-Микаелян [68.4, 69.1, 72.2] рассмотрел влияние многократного рассеяния в слоистой среде в предположении, что диэлектрическая проницаемость среды имеет периодическую пространственную зависимость, а вероятность рассеяния частицы одинакова во всей среде. [c.16] Возможность использования РПИ, образованного в периодически неоднородной среде, в качестве интенсивного источника рентгеновских лучей, была отмечена Жеваго [77.6]. Несколько позже Пантелл с сотрудниками (США) [80.8, 80.9, 81.8, 82.3, 82.4] предложили аналогичную идею, заметив при этом, что такой источник является легко перестраиваемым. Авторы этих работ провели не только теоретическое, но и соответствующие экспериментальные исследования. [c.17] Начиная с 1969 г. Юань с сотрудниками (США) выполнили ряд экспериментальных работ по исследованию РПИ [69.3, 69.4, 70.2—70.4, 71.2, 71.6, 72.9- 72.10, 75.10—75.13] и получили хорошее согласие с теоретическим предсказанием [59.4] о линейном росте полной интенсивности излучения с лоренц-фактором (в этой связи см., например, обзорный доклад Юаня [73.2, с. 334]). В этих экспериментах РПИ детектировалось с помощью германиевого счетчика, кристалла Сз и многонитевой пропорциональной камеры. [c.17] Детектор для опознавания частиц высоких энергий, основанный на явлении РПИ РПИ-детектор ), впервые был создан в Ереванском физическом институте [72.15, 73.14, 74.16]. Большая установка с использованием РПИ-детектора для регистрации и идентификации адронов космических лучей (установка Пион ) была разработана и построена в том же институте на горе Арагац [74.17, 76.7, 76.8, 78.5]. [c.18] РПИ-детектор устанавливался также на искусственном спутнике Земли Интеркосмос-17 для изучения космических электронов [78.6, 79.4, 81.13] и на высотных аэростатах для исследования спектра и состава ядер первичного космического излучения в. СССР [82.9, 82.13]. [c.18] Весьма оригинальная идея создания РПИ-детектора с использованием перегретых сверхпроводящих гранул была предложена и апробирована Друкье, Юанем и др. [75.18, 76.6, 77.1]. Однако количественная теория этого метода пока еще отсутствует (по этому поводу см. работу Варданяна и др. [77.1, с. 374, 76.16]). [c.19] РПИ-детекторы использовались также для идентификации электронов в эксперименте по лептонным распадам гиперонов, проведенном в ЦЕРНе на 400 ГэВ-ном протонном ускорителе (SPS) [79.5, 79.6, 80.6, 82.2], и для идентификации пионов на ускорителе во ФНАЛе как часть аппаратуры в эксперименте по исследованию струй при больших поперечных импульсах в ад-рон-адронных взаимодействиях [80.7]. [c.19] Вернуться к основной статье