ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Первоначальные исследования из "Рентгеновское переходное излучение " НОЙ частицы, оно образуется всякий раз, когда в среде имеются какие-либо неоднородности электродинамических характеристик. В этом смысле оно отличается от излучения Вавилова—Черенкова, возникающего только тогда, когда скорость частицы больше фазовой скорости излучения в среде. Вместе с тем из вышесказанного следует, что переходное излучение имеет ту же физическую природу, что и излучение Вавилова—Черенкова, а именно—оба являются коллективным излучением электронов среды, инициированным внешним зарядом, и при некоторых условиях они могут быть неотделимыми друг от друга. [c.11] В пионерской работе Гинзбурга и Франка [45.1] был рассмотрен случай перпендикулярного пролета заряженной частицы через плоскую границу раздела двух однородных сред. Было показано, что при этом возникает излучение, названное авторами переходным, которое в основном сосредоточено в оптической области частот, если рассматривать ту его часть, которая испускается в заднюю полусферу (назад) относительно направления движения частицы. Спектральная интенсивность излучения в этом случае с увеличением лоренц-фактора частицы (отношения полной энергии к энергии покоя) растет по логарифмическому закону. Следовательно, измерение интенсивности переходного излучения в принципе дает новый способ определения лоренц-фактора частицы высоких энергий. [c.11] В 1959 г. Гарибяном [59.4] было показано, что потери энергии на излучение ультрарелятивистской частицей (у 1) в ве-ш,естве, имеющем границу раздела с вакуумом, растут прямо пропорционально лоренц-фактору [ частицы. Как выяснили Барсуков [59.5] и Гарибян [59.4], это происходит из-за того, что спектр переходного излучения, испускаемого частицей из рассматриваемой полубесконечной среды в переднюю полусферу (вперед) относительно направления своего движения, простирается также и на область рентгеновских частот вплоть до частот порядка оТ ( 0—-плазменная частота вещества), причем полная интенсивность излучения пропорциональна лоренц-фактору частицы. [c.12] Как известно, полные потери энергии частицы состоят из потерь на излучение и ионизационных потерь. При больших значениях лоренц-фактора ионизационные потери на единицу длины пути в бесконечной (или полубесконечной) среде не зависят от 7 (эффект плотности Ферми). В той же работе [59.4] Гарибяном было найдено, что в пластине, толщина которой мала по сравнению с некоторой критической величиной (имеющей порядок зоны формирования оптического переходного излучения в веществе), эффект плотности в ионизационных потерях отсутствует (см. также [81.1]). [c.12] Вернуться к основной статье