ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Металлические и полупрозрачные поверхности уравнения Максвелла из "Обобщенный метод собственных колебаний в теории дифракции Спектральные свойства дифракции " Мы рассмотрим в этом параграфе задачи дифракции на идеальных металлических поверхностях, а также на поверхностях, обладающих импедансными свойствами. Кроме того, будут изложены возможные обобщения на случай полупрозрачных поверхностей. Поверхности 5, на которых происходит дифракция, будем считать замкнутыми (от этого ограничения можно освободиться) и не уходящими на бесконечность. [c.139] Для получения (14.17), (14.18) нужно применить лемму Лоренца к рассматриваемому объему, использовать граничные условия и условия излучения. [c.142] Очевидно, что при ку = О ряды (14.19), (14.20) с коэффициентами (14.23), (14.24) дают решение задачи дифракции на металлическом теле. [c.143] Значение А для металлического тела (не обязательно бесконечно тонкого) получается из (14.29) при р = 0. [c.144] При дифракции на диэлектрическом теле также легко получить выражения для коэффициентов Л , однако в этом случае Е°,Н° определяется (как и в скалярном случае) несколько более сложным образом. [c.144] Кер т) 0. ортогональность здесь имеет форму (14.76). [c.145] С помощью этого метода можно строить решения задач дифракции на диэлектрических телах и на полупрозрачных экранах. Заметим, наконец, что, как и в п. 2, можно строить решение различных задач дифракции, разлагая искомое поле в ряд по собственным функциям не одной, а двух однородных задач, в каждой из которых собственное значение вводится через одно (различное для обеих задач) граничное условие, а остальные остаются такими же, как и в истинной задаче. [c.145] Для этого надо рассматривать четыре однородные задачи, в каждой из которых один из коэффициентов а,. .. заменен собственным значением. Решение находится в виде суммы четырех рядов с коэффициентами, одинаковыми для и Я, и т. д. Мы не будем приводить соответствующих формул. [c.145] Вернуться к основной статье