ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Собственное значение в граничных условиях сопряжения (p-метод) диэлектрические тела из "Обобщенный метод собственных колебаний в теории дифракции Спектральные свойства дифракции " Функции м и йп отличаются от введенных в 10 тем, что удовлетворяют в волновому уравнению с е и (х, и эти параметры входят также в граничные условия. [c.110] Заметим, что в некоторых случаях решение указанных выше задач Дирихле или Неймана можно не производить. Например, если возбуждение внешнее и нас интересует только поле вне тела, то искать U+ не надо, так как с помощью формулы Грина (2.8) эта функция может быть исключена из выражений для амплитуд. [c.113] Мы показали, что оба ряда (11.16) и (11.17) с равным правом могут быть использованы прй решении задачи дифракции на диэлектрическом теле. Эти представления в некотором отношении дополняют друг друга. Действительно, на частоте, при которой, например, становится неразрешимой задача Дирихле (в данном простом примере при k, удовлетворяющих уравнению J ik л/е а)= о), применение разложения (11.16) становится неудобным, так как это приводит к необходимости раскрывать в ряде для внутреннего поля неопределенность типа оо — оо. В этом случае почти всегда целесообразно использовать представление (11.17). И наоборот, при неразрешимости задачи Неймана (т. е. в нашем примере при частотах, являющихся корнями уравнения 1п(кл/еа)=0) следует использовать разложение (11.16) по функциям ы . [c.116] Слагаемые, стоящие справа в (11.37), представляют собой сумму диэлектрических потерь в теле и потерь на излучение, они положительны. Отсюда и следует, что 1тр 0. [c.117] Вернуться к основной статье