ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Среда без особенностей из "Основы теории дифракции " Таким образом, мы в этом пункте рассмотрим ситуацию, когда нет тех идеальных объектов, которые были введены в 2, 3. Теорема единственности доказывается при этом совсем просто. Однако надо иметь в виду, что практически во всех конкретных задачах применяются какие-либо из упомянутых идеализаций. [c.35] Мы уже рассматривали соотношение этого вида в конце п. 1.6. Интеграл по бесконечно удаленной поверхности равен нулю, так как в среде с потерями поле на бесконечности убывает экспоненциально, т. е. быстрее, чем растет область интегрирования. Так как в объемном интеграле согласно нашему предположению е ни в одной точке не равно нулю, то и = О, что и дока зывает наше утверждение. [c.36] Формула (4.4) представляет собой запись закона сохранения энергии для решения уравнения (4.1). На бесконечность энергия не уходит, притока энергии нет, плотность потерь энер-гии4 и равна нулю, и при Ф О, и = 0. [c.36] Это есть запись закона сохранения энергии при отсутствии источников и при к = 0. Повторяя то же рассуждение, что и после (4.4), найдем, что = 0 и согласно (4.5J Я—О, что и доказывает единственность решения уравнений Максвелла в этом простейшем случае. [c.36] Вернуться к основной статье