ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Граница раздела диэлектриков из "Основы теории дифракции " Индексы 1 и 2 в (2.1) относятся к двум сторонам поверхности раздела. В (2.1) содержатся четыре скалярных условия—для двух тангенциальных компонент Е и для двух тангенциальных компонент Я. [c.19] Формулы (2.2) не независимы от (2.1) и не ставят дополнительных условий. Если по обе стороны S поля удовлетворяют уравнениям Максвелла с соответствующими значениями 8 и а на 5 выполняются (2.1), то на S выполняются и (2.2). Таким образом, при решении задач о дифракции на диэлектрическом теле, т. е. на некотором объеме, ограниченном поверхностью S, внутри которого 8 = onst =И= 1, а вне 8 = 1, надо удовлетворить уравнениям (1.7) для внешнего и внутреннего полей и условиям (2.1) на 5. [c.19] Равенство нулю левой части уравнения (2.16) означает, что на границе диэлектрика 5 не существует сторонних поверхностных токов, т. е. токов, сосредоточенных в бесконечно тонком слое на некоторой поверхности с конечной поверхностной плотностью, Действительно, если бы такие токи существовали, то, как известно, из (1.7) следует, что при переходе через такую поверхность тангенциальная к ней компонента Яf испытывала бы скачок, пропорциональный этой поверхностной плотности, что противоречит (2.16). Возможна аналогичная трактовка и условий (2.1а) как условия отсутствия поверхностных магнитных токов [см. (11.22)]. [c.20] Введение поверхности, на которой не выполняются уравнения Максвелла, потребовало установления некоторого условия, означающего, что на ней нет скрытых сторонних токов. Подобные условия, дополнительные к уравнениям Максвелла, необходимо вводить при переходе к любым идеализациям, если при этом в каких-либо точках пространства уравнения Максвелла становятся неприменимыми. Только после их введения задача дифракции полностью сформулирована. Эти условия получаются из рассмотрения тех предельных переходов, результатом которых является появление идеализированных моделей. [c.20] Вернуться к основной статье