ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Геометрическая оптика лазерных резонаторов в параксиальном приближении из "Лазерные резонаторы " Геометрическая оптика как наука развивается примерно с первой трети XIX столетия. Основоположниками ее были такие корифеи, как В.Р. Гамильтон и К.Ф. Гаусс. С представлением же о лучевом характере распространения света человек сталкивался с незапамятных времен. Естественно, у людей в этом отношении имеется богатая интуиция, что и объясняет, но-видимому, поразительную эффективность этой науки. [c.256] В параксиальном приближении основное достоинство геометрического метода заключается в том, что он позволяет из примитивных соображений строить лучевые матрицы оптических элементов, образующих резонатор. В частности, оказывается, что для этого нет даже необходимости знать такое относительно сложное решение уравнений Максвелла, как гауссов нучок. [c.257] Будем рассматривать последовательные отражения от зеркал лучей, распространяющихся внутри резонатора. Собственным колебаниям резонатора соответствуют системы лучей, которые после обхода резонатора замыкаются на себя, при этом каждый отдельный луч не замыкается сам на себя, он переходит в другие лучи, но из той же системы. [c.257] В параметрическом виде. Как легко видеть, каустика пересекает ось х при F (n) — О, т.е. в максимумах и минимумах функции F(n). [c.259] В ряде случаев нет даже необходимости рассматривать полностью распространение параксиального луча в резонаторе, а достаточно прибегнуть к некоторым простым геометрическим соображениям. Рассмотрим примеры, которые можно объединить названием — метод эквивалентного зеркала. [c.260] Поворачивая далее схему на рис. 5.2 в плоскости чертежа вокруг точки О, можно найти лучи, соседние с осевым, и пересекающие его в точках А и В. Простые рассуждения показывают, что эти точки отстоят от зеркала на расстояние R os i9. [c.261] Аналогичным образом рассмотрим оптическую систему, состоящую из сферического зеркала и брюстеровской пластины (рис. 5.3). При падении лучей на преломляющую поверхность под углом Брюстера (р, угол преломления равен = 7г/2 — (/ и, следовательно. [c.261] Эта величина представляет собой разность главных радиусов кривизны эквивалентного зеркала, заменяющего собой брюстеровскую пластину и сферическое зеркало. [c.262] Вернуться к основной статье