ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Состояние поляризации мод лазерного резонатора. Метод Джонса из "Лазерные резонаторы " По поводу этой широко распространенной терминологии необходимо сделать следующее замечание. Если взять небольшой отрезок луча вблизи исследуемой точки поля и во всех точках этого отрезка построить вектор электрического поля циркулярно поляризованной волны в тот или иной избранный момент времени, то концы этого вектора образуют винтовую линию, или спираль. Поляризация по определению считается правой, если эта винтовая линия правая, или соответствует правому винту, если же винтовая линия левая, т. е. соответствует левому винту, то и поляризация по определению считается левой. В литературе состояния циркулярной и эллиптической (см. далее) поляризации часто сопоставляют, таким образом, с винтом, при этом, однако, не обращают должного внимания на существенное ограничение подобного сопоставления, заключающееся в том, что винт при своем движении вращается вдоль оси и отдельные его точки сами описывают винтовые линии, в то время как поляризационная винтовая линия перемещается поступательно вдоль луча, не вращаясь, и отдельные ее точки не описывают винтовую линию при распространении волны. Учитывая это обстоятельство, можно убедиться, что, если смотреть навстречу волне и определять состояние ее поляризации в некоторой избранной плоскости, ортогональной лучу, то вектор электрического поля в этой плоскости при правой поляризации движется по часовой стрелке, а при левой поляризации — против часовой стрелки. Те же соображения относятся к эллиптической поляризации. [c.75] Эллиптическая поляризация (1.146) представляет собой наиболее общий вид поляризации излучения в свободном пространстве. Все остальные поляризации — частные случаи эллиптической. Так, линейная поляризация является левой при О (или ( 0) ж правой — при О (или ( 0). [c.76] Расчет поляризации мод лазерного резонатора производится, как уже указывалось, в предположении, что этой модой является плоская волна. При этом каждому оптическому элементу, анизотропно воздействующему на амплитуду и фазу волны, сопоставляется матрица 2 х 2. Умиожепие этой матрицы на вектор Джонса, описывающий поляризацию падающей на анизотропный оптический элемент волны, дает вектор Джонса волны, выходящей из него. [c.76] Анизотропные оптические элементы распадаются на два класса поляризаторы и фазовые пластинки. Поляризаторы различно воздействуют на амплитуды волн двух возможных поляризаций. Фазовые пластипки вносят в эти волиы различные фазовые набеги. Поляризатор считается идеальным, если одну из поляризаций он пропускает без затухания, а вторую нацело поглощает. Фазовая пластинка считается идеальной, если обе поляризации проходят через нее без затухания. Для встречающихся на практике оптических элементов эти матрицы известны и приведены в табл. 1.1. [c.76] Первые четыре матрицы этой таблицы описывают поляризаторы, остальные — фазовые нластинки. [c.76] Вся система анизотропных оптических элементов, входягцих в резонатор, описывается единой матрицей, которая однозначно определяется, если известны матрицы отдельных элементов, ориентация их главных осей и направление распространения света. Эта единая матрица является произведением матриц отдельных элементов с учетом их ориентации, записанных справа налево в том порядке, в котором свет проходит эти элементы. В резонаторе вектор поляризации света, прогпедшего через все элементы, должен с точностью до постоянного множителя совпадать с исходным вектором поляризации. Следовательно, в лазерном резонаторе вектор поляризации моды является собственным вектором матрицы, описывающей поляризационные свойства всей совокупности оптических элементов, составляющих резонатор. [c.79] Зависимость потерь, вносимых анизотропными элементами, от частоты в рассмотренном примере и других аналогичных лежит в основе одного из возможных способов селекции продольных мод в лазерных резонаторах. [c.80] Вернуться к основной статье