ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Зависимость характера орбиты спутника от величины начальной скорости из "Элементы динамики космического полета " Если Уо 1 2/С/го, ТО спутник, достигнув наибольшего удаления от притягивающего центра Га = АА, начнет падать по прямой на притягивающий центр. Траектория спутника — сложенные вместе два отрезка Р и А А одной и той же прямой. Отрезок АА можно рассматривать как предельное положение дуги эллипса Рис. 2.15. с фокусами А и Д. Такое положение получим при условии, что р 0. [c.65] Если = У2К/г , то спутник Р будет описывать луч, неограниченно удаляясь вдоль прямой АР . Эту линию можно рассматривать как предельное положение дуги параболы. При неограниченном удалении от точки А скорость спутника будет иметь своим пределом нуль. [c.65] Говорят, что спутник имеет в данный момент времени эллиптическую, параболическую или гиперболическую скорость в зависимости от того, будет ли его скорость удовлетворять условию (2), (3) или (4). [c.65] Независимо от того, в каком направлении материальная точка получит такую скорость, она будет удаляться неограниченно от притягивающего центра (если только не столкнется с ним). [c.66] При решении задачи о двух телах мы делали упрощающее допущение, что тяготением спутника ко всем телам, кроме одного (центрального тела), возможно пренебречь. Это на практике допустимо лишь в некоторой ограниченной области О пространства. Поэтому практически удаление на сколь угодно большое расстояние от центрального тела следует понимать как достижение границы этой области. Получив параболическую или гиперболическую скорость относительно притягивающего центра Л, спутник через некоторое время должен подойти к границе той области./), внутри которой еще допустимо пренебречь влиянием на него других тел, кроме тела А. [c.66] например, обстояло дело с первой советской космической ракетой, запущенной 2 января 1959 года в. сторону Луны. Получив у поверхности Земли гиперболическую скорость, ракета через некоторое время вышла из той области пространства, где допустимо было пренебречь влиянием всех других тел, кроме Земли. Уже через несколько дней своего движения она вошла в область, где решающее влияние на движение ракеты оказывает воздействие Солнца и где тяготение к Земле ничтожно. В новом положении ее движение определяется с достаточной точностью притяжением опять-таки только одного, но уже другого тела — Солнца. Ракета движется вокруг Солнца по орбите, которую без ощутимой ошибки можно считать эллипсом. [c.66] ИЛИ какой-либо другой звезды) следует иметь в виду, что это тело не точка, что оно имеет определенные размеры. [c.68] В простейших расчетах вместо реального космического тела Т рассматривается его модель в виде шара (со сферическим распределением плотности), имеюш,его такую же массу и такой же объем, как тело Т радиус такого шара называется средним радиусом тела Т. [c.68] например, вместо реальной Земли с ее сложной геометрической и механической структурой рассматривается шар того же объема ( земной шар ) радиус этого шара — средний радиус Земли — составляет 6371,0 км. [c.68] Пусть центральное тело Т — идеальный шар (со сферическим распределением плотности) радиуса Го. [c.68] Под первой космической скоростью относительно данного космического тела (планеты, звезды и т. п.) понимают круговую скорость VI у поверхности этого тела. Зная первую космическую скорость, легко подсчитать период обра-ш.ения так называемого нулевого спутника звезды (или планеты), то есть гипотетического спутника, который двигался бы по окружности в непосредственной близости от поверхности небесного тела при допуш,ении, что это тело — идеальный шар. [c.68] Под второй космической скоростью относительно данного космического тела (звезды, планеты и т. п.) понимают параболическую скорость У у поверхности космического тела. [c.68] Так как длину большой окружности на поверхности Земли можно принять равной (в среднем) 40 030 км, то То = 40 030/7,910 5060 сек = 847д мин. [c.68] Разумеется, на практике невозможно запустить нулевой спутник. Однако данные о таком воображаемом спутнике (его период обращения То, радиус его орбиты Го, первая космическая скорость V]) могут быть использованы в качестве эталона при вычислении данных о других, реальных спутниках ). Проиллюстрируем это на примере. [c.69] Отсюда, между прочим, видно, что с удалением от центра Земли круговая скорость спутника убывает (а значит, убывает и пропорциональная ей параболическая скорость), а его период обращения возрастает. [c.69] Более полезным, чем нулевой спутник, в роли эталона оказался бы круговой спутник Земли, вращающийся на высоте около 170—300 км (например, на высоте 230 км, то есть на расстоянии 6600 км от центра Земли). [c.69] Земли) в точках этой орбиты. [c.70] Вернуться к основной статье