ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Генерация концентрированных вихрей из "Введение в теорию концентрированных вихрей " Основными параметрами, влияющими па режим течения, являются чис ло Рейнольдса Re, конструктивный параметр крутки S, а также различньк геометрические параметры, прежде всег о диаметр d . выходного отверсти диафрагмы и положение диафрагмы Zp относительно дна камеры. Число Ri меняется путем изменения расхода жидкости. Обычно значения Re достаточ но велики для вихревых камер, поэтому большинство наблюдаемых явлепи и количественные характеристики (в безразмерных координатах) автомо дельны относительно числа Re камеры, т. е. число Рейнольдса не являете определяющим. [c.401] В IO же время параметр крутки S, который меняется за счет регулирова ния количества сопел и yi jia их поворота у (или диаметра условной окружно сти (1, см. рис. 7.2), оказывает сильное воздействие на режим течения. [c.401] Наконец, управление симметрией потока осуществляется путем смещения выходного отверстия и изменения формы и наклона дна камеры. [c.402] При полностью открытом выходе закрученный поток в тангенциальной камере имеет сложную структуру. Максимумы скоростей расположены у боковых стенок камеры, в приосевой зоне реализуется возвратное движение, а на границе этой зоны формируется один нечетко выраженный концентрированный вихрь (иногда несколько), который прецессирует вокру геометрической оси камеры. Такой режим течения описан в п. 7.4. [c.402] Если для режима с вихревой нитью создать асимметричные граничные условия, например сместить выходное отверстие, то нить деформируется и принимает форму винта, неподвижного в пространстве и времени. В зависимости от способа создания асимметрии наблюдались стационарные структуры в виде левого и прав010 винтов, двойной спирали и ви1гга со сменой винтовой симметрии (см. п. 7.5). [c.402] Если в режиме со стабильной вихревой нитью увеличивать степень крутки, то течение теряет устойчивость. При этом наблюдаются волновые явления и возмущения в виде распада вихря. Эти же явлеЕГИя реализуются нри внесеЕ1ии в поток искусственных возмущений (см. п. 7.6). [c.402] В пограничном слое из-за вязкого торможения жидкости радиальный градиент уже не может быть уравновешен центробежными эффектами, что вызывает радиальное движение жидкости к центру. Вследствие сохранения расхода и момента количества движения происходит локализация завихренности и генерация вихревой нити с аксиальным протоком вдоль ее оси. Разрушение структуры вихревой нити может происходить за счет ее неустойчивости или явления распада вихря. Пример распада вихря, локализованного у дна камеры, показан на рис. 7.9. Диафрагмирование выходного сечения камеры позволяет сохранить вихревую иигь на всем протяжении камеры, что продемонстрировано на рис. 7.6. [c.405] Таким образом, модели вихрей будут полностью определены, если в дополнение к параметрам / и щ, найденным одним из способов и. 7.2, будет известно положение и значение максимума тангенциальной компоненты скорости. [c.409] Вернуться к основной статье