ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Релятивистские преобразования температуры и количества теплоты Планка и Отта из "Термодинамика " Получим релятивистские преобразования Планка и Отта для температуры и количества теплоты и обсудим причину их различия. [c.155] Прежде всего заметим, что принимаемые Планком и Оттом неизменность вида уравнения второго начала по всех инерциальных системах отсчета (SQ ° = = 7 (0)d5 (0) SQ = TdS) и инвариантность энтропии 5(2/7 = Sg /7 ° приводят к тому, что 5Q и Т должны изменяться по одному и тому же закону. [c.155] Поэтому, по Отту, механическая работа в термодинамическом процессе равна работе движущей силы (8.27) и, следовательно, должна определяться изменением не полного импульса g, а только его части g — Qv/ , не содержащей импульса Qy/ массы Qj , переданного телу при теплообмене. [c.155] Как видно из уравнения (8.28), сила Гд, определяемая как временная производная импульса, равна сумме истинной механической силы F, определяемой по ускорению и импульсу II, немеханически теряемому телом за 1 с. 01сюда следует, что механическую работу в термодинамическом процессе определяет сила F, а не Рд, т. е. в уравнении первого начала надо учитывать работу только силы F. Это подтверждается также тем, что работа (8.29) именно этой силы совпадает с работой (8.19), полученной в релятивистской термодинамике с инвариантной температурой. [c.156] Таким образом, в релятивистской термодинамике с инвариантной температурой только релятивистские выражения Отта для работы (8.29) являются правильными. [c.156] Тем не менее (см. 35) никакого физического различия между формализмами Планка и Отта в применении к различным процессам нет. Однако все же наиболее естественным релятивистским обобщением термодинамики является, как мы видели, релятивистская термодинамика с инвариантными температурой и энтальпией. [c.156] Вернуться к основной статье