ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Флуктуационно-диссипационная теорема для квантовых систем и некоторые ее следствия из "Неравновесная термодинамика и физическая кинетика " Заметим, что из дисперсионных соотношений (9.57), (9.58) для функций Грина следуют аналогичные соотношения Крамерса— Кронига для обобщенной восприимчивости (5.105), (5.106), справедливые и для квантовых систем. [c.175] Заметим, что рассмотренные выше уравнения движения для операторов обратимы, т. е. инвариантны относительно обращения времени (при одновременной инверсии магнитного поля). [c.177] Сами операторы А- елЛ могут быть симметричны (четны,. 8л=1), как например операторы положения (координат) частиц, четных функций импульса, или антисимметричны (нечетны, ва = — 1), как например операторы нечетных степеней импульса. [c.178] Соотнощения (9.83), (9.85), (9.86) называются соотнощениями взаимности Оизагера. Они справедливы не только для механических, но и для термических возмущений. [c.178] Заметим, что во многих формулах настоящей главы используется так называемая е-процедура, в частности, связанная с появлением во временных интегралах экспоненты (или в частотных интегралах (а) /е) ) и с предельным переходом е- 0+, т. е. й 0 И е- 0. Важно иметь в виду, что для получения правильных результатов при вычислении кинетических коэффициентов необходимо соблюдать определенный порядок при переходе к пределу. Именно, следует сначала совершить статистический предельный переход У- оо, М- оо, V N=v и лишь затем устремить е к нулю.. [c.178] Такой порядок предельных переходов обусловливает отбор запаздывающих решений уравнения Неймана (или Лиувилля). [c.179] Как и в равновесной теории, при описании необратимых неравновесных процессов (в частности, приближение статистической системы к состоянию равновесия) важную, принципиальную роль играет статистический предельный переход У- оо, М- оо. [c.179] Поэтому для описания процесса (71)- (Л)о необходимо перейти к статистическому пределу 1/- оо с непрерывным энергетическим спектром. В этом случае б-функции в спектральной плотности исчезают при суммировании по спектру, и особенность функции Грина обычно приобретает вид линии разреза на действительной оси. [c.179] Вернуться к основной статье