ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Способы подсчета эксергетических потерь из "Современные методы термодинамического анализа энергетических становок " Эксергетические потери, сопровождающие преобразование организованной энергии , подсчитываются как разность между количествами этой эпергип до и после ее преобразования. [c.53] папример, механические потери в двигателе равны Яы = 1г— е, где Ьг—ипдикаторная работа двигателя, а Ье — эффективная работа на валу двигателя. Потери в генераторе электрического тока вычисляются как разность Пг=1е—Ьэ, где Ьа — работа на клеммах генератора. [c.53] Однако таким способом нельзя определить эксергети-ческие потери, сопровождающие теплопередачу. В этом легко убедиться, если расймотреть процесс теплообмена при конечной разности температур. Действительно, при протекании тепла от более нагретого тела к менее нагретому количество тепла в системе не меняется, а возможность производства работы падает вследствие изменения качества тепла. [c.53] Для ряда тепловых процессов (включая теплообмеп) эксергетическую потерю можно подсчитать как разность эксергии до и после протекания процесса. Переход непревратимой части тепла, эквивалентного этой разности, к окружающей среде происходит не обязательно в том месте установки, где зарождается эксергетическая потеря. В конденсационной паросиловой установке, например, эксергетическая потеря от неравновесного теплообмена между продуктами сгорания и водой имеет место в котле, но переходит к окружающей среде в конденсаторе. Там же переходит к окружающей среде эксергетическая потеря, вызванная пеизоэнтропичностью расширения пара в проточной части турбины. [c.53] На рис. 1-13 представлена схема произвольно выбранного узла энергетической установки. Конструкция узла, его задачи и способ действия нам могут быть неизвестны. Достаточно только знать значения массы и энтропии тел, входящих в узел и выходящих из него, а также количество тепла, излучаемое в окружающую среду. [c.53] Здесь С , 5° — соответственно расход в единицу времени -го потока и его энтропия на входе в узел, а 0 ., 3 —соответственно расход в единицу времени и энтропия г-го потока на выходе из узла. [c.55] В общем случае ифт. [c.55] Оконтуривая узел на рис. 1-13, мы как бы приняли его за изолированную систему. Мы могли бы условно разделить этот узел на ряд более мелких изолированных систем или объединить рассматриваемый узел с какими-либо другими узлами в одну изолированную систему. От этого основной метод определения эксергетических потерь не изменился бы вследствие аддитивности энтропии. Поэтому разграничение узлов друг от друга или их комбинирование осуществляется совершенно произвольно. [c.55] Такое свойство метода подсчета эксергетических потерь часто позволяет без труда найти способы совершенствования действия отдельных узлов тепловых схем установок без необходимости пересчитывать всю схему установки. [c.55] Ниже приводится несколько примеров расчета эксергетических потерь. [c.55] Примем для упрощения расчета, что и продукты сгараппя имеют свойства воздуха. По условию задачи /1 =. 550°С, г=180°С и /з=140°С. [c.55] Так как 7 = ( —1 = /.-,—/л = 392,57 кдж/кг-, то /1 = 806,87 кдж/кг) / = 513°С и 54 = 7,6992 кдж/кг град. [c.55] На рис. 1-14 П изображается площадью Г-Г -4 -4, в1 — площадью 2 -2-1-1 , а б2-площадью 2 -3-4-4 . [c.56] Для удобства графического представлеиия эксергетических потерь на рпс. -14 точки 2 и 3 условно расположены на одной вертикали. [c.56] Рассмотрим изолированную систему, состоящую из трех тел двух источников тепла А и Б и рабочего тела, осуществляющего силовой цикл, во всех процессах которого сохраняется -внутреннее равновесие. В качестве горячего источника выбраны продукты сгорания, охлаждаемые при постоянном давлении от /1=1 200° С до 2 = 240° С, а в качестве холодного источника — сетевая вода, идущая на отопление и нагреваемая от /о = 60°С до 7 = 90° С. [c.56] Расчет проведем для 1 кг продуктов сгорания. [c.57] По данным табл. 1-1 31 = —/2=1086,9 кдж. [c.57] Вернуться к основной статье