ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Глава двенадцатая ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СТРУИ 12- 1. Затопленные струи из "Гидравлика " Рассмотрим два резервуара (рис. 11-4), в которых в некоторый момент уровни жидкости расположены по СО и С О. Из резервуара Л с площадью поперечного сечения й] жидкость перетекает в резервуар В с площадью поперечного сечения йг через трубу с сечением на выходе со. Уровень жидкости в резервуаре А понижается, а в В — повышается в результате действующий напор, равный Я) в начальный момент, постепенно уменьшается в конечном итоге, когда уровни в обоих сосудах сравняются, напор будет равен нулю и истечение прекратится. [c.110] Для интегрирования в общем случае нужно выразить Qj и dz в виде (функций от Н. Для призматических резервуаров площадь сечения О = onst, и поэтому достаточно лишь выразить dfZj через Н. [c.110] Если один из резервуаров весьма велик по сравнению с другим, то уравнение (11-17) превратится в (11-7). [c.110] Конечный поток жидкости, не ограпичем-ный твердыми стенками, движущейся в массе такой же или другой жидкости, будем называть струей жидкости. [c.111] Различают с т р у II жидкие и газовые. В зависимости от условий движения эти струи могут быть затопленными и исзатоплениымм. [c.111] К затопленным струям относятся струи возд ха, вытекающие в во,здушное пространство или пространство, заполненное водой, а также водяные (гидравлические) струп, вытекающие в массу воды, применяемые в во.до-струйшлх аппаратах для взмучивания наносов в руслах, и т. п. [c.111] К незатоплепным струям относятся гидравлические струи, вытекающие в во,здушное пространство пожарные, гидромониторные, дождевальные, фонтанные и др. [c.111] Наиболее полно теоретически и экспериментально исследованы затопленные струп. Незатопленпые струи подвергаются широкому исследованию в последний период главным образом в связи с развитием гидромеханизации, дождевания и т. и. [c.111] Рассеивание струи обусловливается действием турбулентного обмена между струей и окружающей ее жидкостью. [c.111] С внешней стороны пограиичньй слой струи соприкасается с неподвижной жидкостью, с виутрепней па некоторой длине — с ядром струи, скорость в котором имеет постоянное значение. [c.111] По мере утолщения пограничного слоя сужается ядро струи. На некотором расстоянии от выхода струн ядро исчезает и вся струя охватывается пограничным слоем (рис. 12-1). [c.111] Из формулы (12-1) следует, что при р = 6 осевая скорость в сечении / = 6 da еще равна выходной скорости о- Таким образом, по Ми-ловичу длина начального участка струи U = = 6 da. [c.112] Уравнение (12-3) отличается от (12-1) тем, что в нем X — расстояние от полюса до данного сечения струи, а в формуле (12-1) I — расстояние между начальным и рассматриваемым сечением струи. [c.112] Приведенные выше уравнения Миловича II Абрамовича были получены на основе исследований струй воздуха, вытекающих в безграничное воздушное пространство. [c.113] Из сравнения (12-7) с (12-5) приходим к заключению, что для затопленных струй (газовых и водяных) применимы одни и те же уравнения отличие будет только в значении экспериментальных констант, входящих в эти уравнения. [c.113] Приведем для полноты освещения вопроса другие расчетные зависимости для затопленных струй, полученные Г. Н.. Абрамовичем. [c.113] Сравнивая формулу (12-6) с (12-1), мы видим, что но существу они тождественны и различаются лишь значением гр. [c.113] Вернуться к основной статье