ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение Бернулли для частных случаен из "Гидравлика " Для выяснения областей применимости уравнения Бернулли установим, при каких же условиях правая часть уравнения (4-8), представленная в виде определителя (4-9), обращается в нуль. [c.54] Из теории определителей известно, что определитель обращается в нуль, если какая-нибудь из его строчек или столбцов полностью представлена нулями или если какие-либо две строчки пропорциональны друг другу. [c.54] Постоянная в этом уравнении сохраняет свое значение для всех точек пространства, занятого движущейся жидкостью. Таким об-разо.м, суммарный запас энергии, приходящейся на единицу массы движущейся невязкой жидкости, одинаков по всему потоку. [c.55] Из кинематики известно, что это условие представляет собой уравнение линии тока (ЗП6). [c.55] Значит, в вихревом потоке постоянная уравнения Бернулли будет сохранять свое значение для каждой вихревой линии в отдельности, но, вообще говоря, будет различной для различных вихревых линий. [c.55] Следовательно, условие (4-11) характеризует такое установившееся движение жидкости, при котором частицы ее движутся по траекториям, совпадающим с. линиями тока, и вместе с тем вращаются вокруг последних. Такое. движение называется винтовым. [c.55] Теперь выясним, какова будет удельная энергия частиц жидкости в разных точках пространства винтового потока. Обращаясь к условиям (4-7) и (4-11), видим, что удельная энергия не зависит от координат, так как ее производная по координатам обращается в пуль. [c.55] Следовательно, в винтовом потоке, также как и в потенциальном, удельная энергия частиц жидкости одинакова во всем потоке. [c.55] Устан0 вив области применения уравнения Бернулли (4-10), отметим, что для практического использования этого уравнения нужно в каждом случае прежде всего определить величину /7. [c.55] Воспользуемся выражением (4-5). Работа кориолисовых сил инерции на относительном перемещении равна нулю (кориолисовы силы инерции перпендикулярны относительной скорости). Поэтому их Б уравнение (4-5) не вводим. При этом компоненты объемных сил. [c.56] После интегрирования получим П - (x + y )- gz + . [c.56] Вернуться к основной статье