ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Простейшие решения уравнений одномерного течения газа в скрещенных полях из "Прикладная газовая динамика. Ч.2 " Простейшее решение уравнения одномерного течения идеального газа в скрещенных электрическом и магнитном полях получается для канала постоянного сечения при В = onst и Е = = onst последние два условия можно реализовать лишь при малых значениях магнитного числа Рейнольдса (Rh 1), когда индуцируемые в потоке газа поля значительно слабее наложенных полей ). [c.242] Р е с л е р Е. Л., Сирс В. Р. Ц Механика Сб. переводов и обзоров иностранной литературы.— Т. 6, вып. 3/Под ред. Л. И. Седова.— М. Оборон-гиз, 1959. [c.242] Это выражение с помощью (200) приводится к следующему виду . [c.243] Здесь р1 — плотность газа в критическом сечении канала. [c.244] При и = О х = — имеем р = 1,2, при и = 1 (д = —оо) р = 0,5. [c.245] Разумеется, проведенный расчет носит условный характер, так как не все принятые при выводе формул (202) — (209) условия можно реализовать на практике. В частности, проводимость газа Си существенно зависит от температуры, которая по длине канала изменяется. При переменных значениях основных параметров можно вести расчет численными или графическими методами непосредственно по дифференциальным уравнениям (201) и (204) и соответствующим соотношениям для плотности газа, температуры и плотности электрического тока. [c.246] Здесь принято во внимание, что при х = 0 и = 0, и = О, т. в. при / =0 1/ о = 0. [c.247] Вернуться к основной статье