ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Магнитогазодинамические ударные волны и слабые возмущения из "Прикладная газовая динамика. Ч.2 " Если в пространстве, заполненном газом бесконечно большой проводимости, возникла волна магнитной индукции аЬ (рис. 13.15), то, как будет показано далее, скорость ее распространения выше в тех местах, где больше значение магнитной индукции В. [c.229] Поэтому зона а у верпшны волны перемещается быстрее, чем зона Ь, расположенная у подножия волны. Это приводит к тому, что при перемещении в сторону меньшей напряженности поля (вправо на рис. 13.15), куда данная волна распространяется как волна сгущения, она со временем приобретает все более крутую форму, пока не превратится в скачок магнитной индукции. [c.229] При распространении в сторону большей напряженности поля (влево на рис. 13.15) волна аЪ является волной разрежения магнитного поля , причем по-прежнему скорость ее продвижения в зоне а выше, чем в зоне Ь, отчего волна разрежения постепенно сглаживается и ослабляется. [c.229] Исследуем особенности скачка сгущения — ударной волны — магнитного поля. Ввиду сложности теории магнитогазодинамических волн мы ограничимся простейшим примером — прямой магнитогазодинамической ударной волной. [c.229] Пусть фронт скачка магнитной индукции В расположен перпендикулярно к направлению газового потока (рис. 13.16). [c.230] В этом случае фронт скачка будет неподвижен, а поток невозмущенного газа будет натекать на плоскость фронта со скоростью Пн. [c.230] Иначе говоря, скачкообразное возрастание магнитной индукции ( i Вв) требует скачкообразного уменьшения скорости течения (ui Ub). [c.230] Поэтому согласно (155) и (156) плотность в скачке должна возрастать. [c.230] скачок магнитной индукции в газовом потоке, пересекающем линии индукции, обязательно совместится со скачком уплотнения, т. е. мы имеем дело с магнитогазодинамической ударной волной. [c.231] Решая совместно систему из пяти уравнений (155) — (159), можно по заданным значениям скорости распространения прямой магнитогазодинамической волны (шь = —Ив) и параметров состояния газа и магнитного поля перед фронтом волны (рн, Ри, Та, Во) найти значения относительной скорости газа (lii) и параметров газа и поля (pi, pi, Т, В ) за фронтом волны. [c.231] Если известны параметры состояния невозмущенного газа и прирост давления в скачке, то нетрудно определить скорость распространения магнитогазодинамической волны. [c.231] Формулы (160а) и (161) отличаются от соответствующих формул (5) и (10) гл. III для обычной ударной волны только тем, что в них давление (р) газа заменено эффективным давлением (рс). [c.231] Магнитная индукция за фронтом волны больше, чем перед ним (5i 5b), поэтому магнитогазодинамическая волна (162) распространяется быстрее, чем обычная волна сжатия той же интенсивности. [c.232] Можно показать, что вдоль силовых линий магнитного поля слабые магнитогазодинамические волны распространяются либо со скоростью звука Дв, либо со скоростью Альфвена Ьд. [c.233] В отличие от слабых (акустических) волн обычной газовой динамики, которые изотропны (распространяются во всех направлениях с одной скоростью), магнитогазодинамические слабые волны анизотропны и, кроме того, подразделяются на быстрые и медленные. [c.234] Перейдем к отысканию основных соотношений между параметрами газа и поля в магнитогазодинамической ударной волне. [c.234] В этом случае отличие (180) от кинематического соотношения (15) гл. III для обычной ударной волны заключается в дополнительном члене, учитывающем влияние магнитного поля. [c.235] Зависимости Мн(7л), рассчитанные по формуле (184) при 9 = 4 ( = 1,67), нанесены на рис. 13.18. [c.236] Кривые М] (т) при разных значениях параметра магнитного давления q приведены на рис. 13.19. [c.237] Вернуться к основной статье