ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнения магнитной газовой динамики для единичной струйки из "Прикладная газовая динамика. Ч.2 " Понятие единичная струйка в магнитной гидрогазодинамике не имеет такого универсального применения, как в обычной газовой динамике, ибо лишь в немногих случаях можно считать неизменными в поперечном сечении струйки величины и направления векторов электрической напряженности и магнитной индукции, а вместе с ними и векторов плотности тока и электромагнитной силы. [c.223] Если на стенках поддерживается разность потенциалов, то возникает электрический ток jz, индуцирующий собственное магнитное поле, линии напряженности которого по правилу буравчика направлены перпендикулярно к плоскости течения (по оси у). [c.224] Течение в таком канале эквивалентно течению единичной струйки, находящейся в постоянных скрещенных электромагнитных полях W(ii, О, 0), Е(0, о, Ez), В(0, В 0), f(/x, 0, 0). [c.224] Запишем уравнения магнитной газовой динамики для единичной струйки газа, пренебрегая вязкостью и теплопроводностью жидкости. Будем считать движение жидкости установившимся, магнитное поле — стационарным, а вектор [Е X В], определяющий работу электромагнитной силы (см. (94)),— направленным параллельно вектору скорости W. В этом случае поток вектора [Е X В] направлен по нормали к поперечному сечению струйки. [c.224] эффективное значение полного теплосодержания С, включающего электромагнитную энергию, остается вдоль трубки тока постоянным, если поток электромагнитной энергии направлен вдоль вектора скорости. [c.225] Уравнение магнитной индукции (84) применительно к единичной струйке также существенно упрощается. [c.226] Уравнение (149) представляет собой уравнение Бернулли для струйки несжимаемой электропроводной жидкости, находящейся в поперечном магнитном поле. Третий член этого уравнения называется магнитным давлением = j- При сложении рт с полным давлением р получается эффективное полное давление Рс, сохраняющее в данном случае постоянное значение по длине струйки. [c.227] Здесь F — площадь поперечного сечения струйки, dx — длина ее элементарного участка (в направлении вектора скорости и). [c.228] Уравнение количества движения (154) в отличие от уравнения Бернулли (149) пригодно не только для несжимаемых жидкостей, но также и для газов, т. е. для сред переменной плотности. [c.229] Вернуться к основной статье