ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Определение магнитной проницаемости магнитномягких материалов баллистическим методом (построением кривой намагничивания) из "Лабораторный практикум по металлографии и физическим свойствам металлов и сплавов " Значение индукции в образце измеряют баллистическим методом. [c.172] В системе СИ напряженность магнитного поля (коэрцитивная сила) измеряется в единицах а м (ампер/метр), а магнитная индукция в единицах тесла (кг/сек ). Коэффициенты для перехода от системы СГС к системе СИ следующие 1 э=79,6 а/ж 1 гс=10 тесла (тл). [c.172] В качестве баллистического гальванометра используют зеркальный гальванометр магнитоэлектрической системы, отличающийся от обычного только тем, что момент инерции его подвижной части (рамки) искусственно увеличен и соответственно повышен период свободных колебаний Гд. Если продолжительность т всего импульса тока, проходящего через гальванометр, значительно меньше периода свободных колебаний гальванометра Т п, то рамка начинает двигаться только после окончания импульса тока. В этом случае гальванометр будет работать в так называемом идеальном баллистическом режиме и первый наибольший отброс его подвижной части, называемый баллистическим, будет точно пропорционален количеству электричества, прошедшему через рамку. [c.174] Движение подвижной части баллистического гальванометра описывается тегу же уравнением, что и обычного зеркального гальванометра, с той лишь разницей, что в уравнение входит мгновенное значение силы тока (так как величина последнего меняется во времени). [c.174] Коэффициент успокоения Р представляет сумму двух ве-Л чии Р и Р2 (Р = Р1 + Р2), где Р — коэффициент успокоения рамки вследствие трения ее о воздух Л — коэффициент так называемого электромагнитного успокоения- Величина Рг мала по сравнению с Рг и практически в расчет не принимается, так что Р Р . [c.174] Электромагнитное торможение возникает вследствие того, что в витках рамки во время ее движения в магнитном поле индуктируется э.д.с. [c.174] В выражении (6) все величины постоянны, за исключением / вн. которое можно менять. С У1змененнем / бн будет изменяться коэффициент электромагнитного успокоения. [c.175] При уменьшении / вн увеличивается Р [см. формулу (6)], а следовательно, и степень успокоения рамки гальванометра, т. е. рамка будет поворачиваться апериодически и с меньшей скоростью будет возвращаться в первоначальное положение. В таких случаях гальванометр называют переуспокоенным. [c.176] В том случае, если нужно быстро успокоить колебания рамки гальванометра, достаточно ее обмотку накоротко замкнуть в тот момент, когда рамка проходит в процессе колебания через нуль. В этом случае Рг г рн представляет собой малую величину, следовательно, коэффициент электромагнитного успокоения велик, и рамка быстро успокаивается. [c.176] Чувствительность баллистического гальванометра зависит от степени успокоения р. При 3=0 получается наибольшая баллистическая чувствительность. По мере увеличения 5 чувствительность падает и при критическом успокоении (Р=1) она в 2,7 раза меньше, чем при незатухающих колебаниях р = 0. [c.177] При выборе режима работы баллистического гальванометра нужно стремиться не только к высокой 5/,, но также к минимуму затраты времени на отсчет. Выгоднее всего работать при режиме, близком к критическому, так как при достаточной чувствительности время отсчета невелико. [c.177] Приведенная на рис. 137 монтажная схема баллистической установки состоит из двух электрических цепей первичной, служащей для намагничивания образца, в данном случае тороида Т вторичной, служащей для измерения индукции образца. [c.178] Кривую намагничивания можко построить двумя различными способами. Первый состоит в том, что напряженность магнитного поля, действующего на образец, последовательно увеличивается скачками от О до Яь от Я) до Яг, от Яз до Я3 и т. д. При этом измеряют изменение магнитной индукции в образце Дбо = В,, ДВ = Й2—52=7 з—В2 и т. д., соответствующее приращению поля от О до Яь от Нх до Яг, от Яг до Яд и т. д. Недостатком этого способа является то, что при переходе от к Вг, от Вг к Вз и т- д. суммируются ошибки предыдущих измерений. [c.178] Ток меняется от + 1 до ь—/2, при этом индукция образца описывает петлю гистерезиса между полями и —Я]. Осуществив магнитную тренировку образца, меняют еще раз направление тока и, замкнув предварительно вторичную обмотку тороида на гальванометр, отсчитывают показание последнего. [c.179] То же самое повторяется и при значении тока /2, соответствующего полю Яг, где Я2 Я). После тренировки образца в поле Яз производится отсчет показаний баллистического гальванометра аг, соответствующий В2. Подобным образом определяют и последующие точки кривой намагничивания при все увеличивающемся токе пока показания гальванометра перестанут заметно возрастать с увеличением силы тока. Такое состояние образца будет близко к его индукции насыщения В -. Напряженность поля при этом соответствует значению Hs. На этом измерение можно закончить. [c.179] Как следует нз сказанного выше, кривая намагничивания получается как геометрическое место вершин промежуточных петель гистерезиса (р.ис. 138). [c.179] Построение кривой намагничивания должно производиться на предварительно размагниченных образцах, что необходимо для правильного построения начального участка кривой. [c.180] Определение баллистической постоянной производится при помощи катушки взаимной индуктивности с коэффициентом взаимоиндукции М, равным обычно 0,01 гн. [c.180] Вернуться к основной статье