ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Локальный дефект сплошности (SO) Намагничивание ленты полем дефекта из "Техника магнитографической дефектоскопии " Таким образом, особый интерес представляет определение направления вектора локальной остаточной намагниченности на ленте, обусловленной полем дефекта. [c.36] Покажем, что в случае стационарного намагничивания ленты полем дефекта общие представления о влиянии размагничивающего фактора можно применить к магнитной ленте, состоящей из произвольного числа магнитных частиц неэллипсоидальной формы. [c.36] Вследствие анизотропии магнитного слоя ленты каждое из полей определяется в общем случае соответствующими тензорами. [c.37] В выражении (1.19) учитывалось, что отклонение I исчезает везде, кроме поверхности рассматриваемого объема магнитного слоя ленты (рис. 1.13). [c.38] Отсюда следует, что сумма продольных размагничивающих полей (т. е. компонент поля вдоль направления намагничивания) равняется намагниченности I для каждой точки внутри рассматриваемого конгломерата и нулю для каждой точки вне намагничиваемого участка. Так как толщина магнитного слоя ленты мала по сравнению с размерами, определяющими воздействие поля дефекта, приведенный выше анализ позволяет считать, что намагничивание ленты, состоящей из многих магнитных частиц, происходит аналогично намагничиванию плоского ферромагнетика, т. е. является чисто тангенциальным и зависит от протяженности магнитного отпечатка Я, обусловленного полем дефекта. Этот вывод согласуется с результатами, полученными другими методами анализа применительно к процессу магнитной записи электрических сигналов [48, 99]. Таким образом, в приближении, допустимом для дефектоскопии, можно считать, что вектор остаточной на.магниченности, обусловленной полем дефекта, лежит в плоскости магнитной ленты. [c.39] Я — коэрцитивная сила с, п — коэффициенты, рассчитываемые опытным путем по экспериментальной кривой для ленты тип 2 с=0,25 /2 = 2. [c.39] Вернуться к основной статье