ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Влажный пар из "Техническая термодинамика Издание 3 " Эти уравнения могут быть применены для приближенного вычисления з, з . [c.139] Здесь о , и . Г, 3 и у, и, Г, з — удельные объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия соответственно насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости. [c.139] Из уравнений (7-24) и (7-27) следует, что объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия двухфазной системы зависят от. с и (или р), т. е. являются функциями двух независимых параметров. Вообще состояние равновесия двухфазной системы определяется двумя параметрами, в качестве которых может быть выбрана любая пара переменных р, V, X, кроме р, 1, которые не являются независимыми друг от друга. Из этого, в частности, следует, что все установленные в 3-8 зависимости между частными производными термодинамических величин для случая независимых переменных V и (но не р я 1) имеют силу и для двухфазных состояний. [c.139] Так как давление насыщенного пара есть функция температуры, то в двухфазной области любая частная производная от давления по температуре. [c.139] Удельная теплоемкость влажного пара численно равна количеству тепла, необходимому для повышения температуры 1 кГ влажного пара на 1°С при условии неизменности степени сухости пара. [c.140] В зависимости от температуры t и степени сухости пара х величина с может быть как положительна, так и отрицательна. Так как теплоемкость с, находящейся в равновесии с насыщенным паром жидкости, положительна, то при малых степенях сухости будет иметь положительный знак. [c.140] Это уравнение может быть получено также из рассмотрения обратимого перехода из состояния а в близлежащее состояние Ь (рис. 7-12). [c.140] В дальнейшем под влажным паром подразумевается смесь насыщенного пара и жидкости, находящихся в равновесии, в том числе и такая смесь, в которой жидкость находится в виде взвешенных в паре мелких капель. Ниже рассматриваются только обратимые процессы изменения состояния влажного пара. [c.140] В координатах p-v и t-s изотермически — изобарический процесс изменения состояния влажного пара изображается горизонтальной прямой линией в координатах is, поскольку di/ds)p = T этот процесс изображается прямой линией, угловой коэффициент которой равен абсолютной температуре Т (рис. 7-13). [c.141] Процесс х= onst. Этот процесс характеризуется постоянством весового отношения жидкой и газообразной фаз. [c.141] Графически процесс д = onst, изображается линией, получившей, как уже отмечалось ранее, название линии постоянной сухости пара. [c.141] Так как в координатах p-v, t-s, i-s равновесный процесс фазового перехода при р = onst изображается отрезком прямой линии (прямолинейным участком изотермы) длины v — v, s — s, i — V, TO из выражения для x видно, что кривая X — onst делит прямую фазового перехода на два таких отрезка, что длина первого (или левого) отрезка, равная v — v, s — — s, i — i составляет х-ю часть всей прямой фазового перехода, а длина второго (правого) отрезка v — v, s —s, i — i, — (1 — х)-ю часть прямой фазового перехода. [c.141] Вдоль линии постоянной степени сухости меняются температура, давление и объем влажного пара. [c.141] Теплоемкость влажного пара переменна вдоль линии X = onst и, как уже указывалось, может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Если соединить точки всех линий X = onst, в которых = О, то мы получим линию нулевой теплоемкости влажного пара (рис. 7-14). [c.141] Эта линия исходит из критической точки и при наличии на правой ветви пограничной кривой участка с положительным значением с должна пересекаться с правой пограничной кривой. Выше линии нулевой теплоемкости О, ниже — j. 0. В точке пересечения линий х = = onst и j. = О энтропия, рассматриваемая как функция t (т. е. вдоль линии х = onst), достигает максимума. [c.141] Из уравнения (7-33) далее следует, что при с 0, 0, а при с 0. [c.142] Следовательно, адиабатическое охлаждение влажного пара в области, где теплоемкость положительна, сопровождается испарением, а в области, где отрицательна — конденсацией пара. [c.142] Так как правая часть этого уравнения всегда положительна, то дифференциалы йр и йТ должны иметь одинаковые знаки, т. е. уменьшение давления сопровождается всегда охлаждением влажного пара, а повышение давления-нагреванием его. [c.142] Таким образом, изоэнтропическое расширение влажного пара приводит к уменьшению давления и температуры, а изоэнтропическое сжатие влажного пара вызывает возрастание давления и температуры его. [c.142] Вернуться к основной статье