ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Энтропия из "Техническая термодинамика Издание 3 " Поэтому в случае любого тела абсолютная температура является интегрирующим делителем для выражения элементарного количества тепла Р. [c.43] Отношение называют приведенным теплом. [c.43] Более строгое доказательство можно найти, апример, в книге М. А. Леонтовича Введение в термодинамику , 1952 г. [c.43] Поэтому обратимый адиабатический процесс называют также изоэв-тропическим процессом. [c.44] Основное уравнение (3-1) указывает на возможность осуществления принципиально нового метода измерения абсолютной температуры Т. [c.44] Результат измерения, как это видно из уравнения (3-5), не будет зависеть от свойств применяемого рабочего вещества поэтому построенная таким образом шкала температур является универсальной. [c.44] Вообразим теперь цикл между источником тепла температуры Г] и теплоприемником столь низкой температуры), что количество тепла Рг равняется нулю (при Р1=7 0). Согласно уравнению (3-5) абсолютная температура этого теплоприемника должна быть также равна нулю. [c.44] Коэффициент пропорциональности а определяется из условия, что разность температур между точками таяния льда и кипения воды (при нормальном давлении 760 мм рт. ст.) принимается равной 100° С, т. е. [c.44] Т — абсолютная температура источника тепла знак равенства относится к обратимым, а знак больше — к необратимым процессам. [c.45] Предположим для определенности, что расширяющимся телом является газ, который заключен в одной части теплоизолированного сосуда с жесжими стенками. Другая часть сосуда, которая отделена от первой свободно (т. е. без трения) открывающейся адиабатической перегородкой, не содержит газа (т. е. вакуумирована) (рис. 3-4). [c.46] Если открыть перегородку, то газ начнет перетекать из одной части сосуда во вторую. Через некоторое время движение газа прекратится, температура и плотность его повсюду примут одинаковое значение, т. е. газ придет в равновесное состояние, характеризующееся значением объема Уг, равным объему всего сосуда, и значением температуры и, вообще говоря, отличающимся от начальной температуры газа 1. [c.46] Так как объем сосуда вследствие жесткости его стенок остается неизменным, то работа расширения газа Ь равна нулю и поэтому согласно уравнению (2-9), уч1иты1вая, что д = 0, и2=Ии т. е. при расширении в пустоту внутренняя энергия тела не изменяется. [c.46] К этому состоянию тело может быть приведено также, например, путем обратимого расширения при неизменном значении и, для чего необходимо согласно первому началу термодинамики подводить в каждой точке процесса к телу количества тепла ад=АраУ. [c.46] Так как йУ при расширении тела положительно, то 52 5ь т. е. адиабатическое расширение тела в пустоту сопровождается возрастанием энтропии. [c.46] Вернуться к основной статье