ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Аналитическое выражение для работы и теплоты процесса из "Техническая термодинамика Издание 3 " Если беоконечно малое расширение системы происходит во внешней среде, находящейся повсюду под одним и тем же давлением р, то увеличение объема системы V на величину йУ сопровождается эле1ментарной работой = совершаемой системой над окружающей средой и называемой работой изменения объема. [c.16] Рабату, совершаемую системой против внешних СИЛ три увеличении о бъема, называют работой расширения, а работу, совершаемую внешними силами над системой при уменьшении объема системы, называют работой сжатия. Работа расширения имеет положительный знак, работа сжатия — отрицательный. [c.17] Работу системы, отнесенную к 1 кГ веса ее, называют удельной работой. [c.17] Следует указать далее, чтО работа, совер1шаемая системой, не всегда сводится только к работе изменения объема, и поэтому не во всех случаях выражается формулой (1-12). [c.17] Без изменения объема совершается также работа против электрических, магнитных и других сил. [c.17] Вычислим теперь полезную внешнюю работу, которая производится над внешним объектом при изменении состояния тела. Пусть рассматриваемое тело представляет собой газ, находящийся в цилиндре под поршнем (рис. 1-2). Поршень нагружен грузом Р так, что внешнее давление на газ равно //=P/Q, где О — площадь поршня. [c.17] Полезная внешняя работа, (которая может быть произведена в результате данного процесса над (внешиим объек-то м работы, равняется разности работы изменения объема тела и работы проталкивания, т. е. складывается как нз работы тела, так и т работы окружающей среды. [c.18] Таким образом, работа изменения объема тела при равновесном п р о Ц е с с е г р а ф и ч е 1С к и из об р а-жается на плоскости р—У площадью, заключенной м е-жд у кривой процесс а и осью объемов ОУ. [c.18] А В р р , заключенной между кривой процесса и осью давлений О р. [c.18] Если тело совершает круговой процесс, изображаемый на плоскости р—У замкнутой кривой А С В О (рис. 1-4), то работа Ь, произведенная телом в результате кругового процесса (т. е. за один цикл), будет равна площади, ограниченной линией процесса (площади цикла), причем если круговой процесс осуществляется по часовой стрелке, работа будет положительна, а если против —отрицательна. [c.18] Полезная виешняя работа Ь, произведенная телом в течение одного цикла, также выражается площадью цикла. [c.19] Наряду с совершением работы любой тер моди намичеокий процесс в общем случае сопровождается подводом (или отводом) тепла к телу от окружающей среды. [c.19] Теплоемжость численно равна количеству тепла, которое нужно сообщить телу, чтобы при данных условиях повысить его температуру на 1°. [c.19] Теплоемкость Сх зависит от того, в каких условиях протекает процесс нагревания тела на эту зависимость указывает в уравнении (1-15) индекс X у частной производной дР д1, означающий, что процесс изменения температуры системы происходит вполне определенным образом, а именво при постоянном значении параметра X. [c.19] Теплоемкости измеряются о бычно в килокалориях па градус стоградусной шкалы температур иногда теплоемкости выражают в единицах работы на градус стоградусной шкалы температур. [c.19] Уравнения (1-15) —(1-17), (1-18) определяют величины теплоемкостей при данных значениях параметров состояния (т. е. в данной точке) поэтому значения С называют истинными теплоемкостями. [c.19] Истинные теплоемкости являются функциями термических параметров тела. В случае однородного тела истинные теплоемкости представляют собой функции любых двух 3 трех параметров р, Т, V. [c.19] Второе слагаемое в выражении для Ср и С определяет зависимость теплоемкости от давления (объема). [c.20] Кроме истинных теплоемкостей, в технической термодинамике рассматривают еще так называемые средние теплоемкости. [c.20] Вернуться к основной статье