ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Об обобщении принципа возрастания энтропии из "Техническая термодинамика и тепловые двигатели " Естественные (необратимые) процессы, протекающие в изолированной системе, сопровождаются выравниванием температур, давлений и других факторов интенсивности. Вместе с этим растет энтропия системы. Когда энтропия достигнет максимума, разности температур, давлений и других факторов интенсивности станут равными нулю и прекратятся процессы в системе. [c.60] Принимая всю вселенную за изолированную систему и основываясь на вышеизложенном, Р. Клаузиус пришел к выводу, что в определенный момент, когда энтропия мира достигнет максимума, должны прекратиться все процессы в ней и вселенная должна погрузиться в состояние тепловой смерти . [c.60] Подобная теория ведет к признанию начала и конца мира. Действительно, согласно этой теории, если бы мир существовал вечно, то его тепловая смерть давно должна была бы наступить. Если же до сих пор она еще не наступила, то, значит, мир не существует вечно, следовательно, он когда-то был создан и когда-то будет уничтожен. [c.60] Таким образом, концепция Клаузиуса приводит к ошибочным выводам, и основная причина этого заключается в том, что Клаузиус незаконно распространяет принцип возрастания энтропии на всю вселенную, рассматривая ее как изолированную систему. [c.60] Между тем термодинамическое понимание изолированной системы не дает основания считать мир изолированной системой. Кроме того, возрастание энтропии в естественных процессах, как это следует из статистического понимания второго закона термодинамики, не является единственно возможным результатом процессов. В случае малых количеств молекул в определенном объеме довольно часто может происходить не рост энтропии, а ее уменьшение, не рассеяние энергии, сопровождающееся уменьшением температурных разностей, а концентрация энергии и рост температуры. Из этого следует, что применение принципа возрастания энтропии ко всей вселенной, где процессы могут происходить и с уменьшением энтропии, является незаконным. Ф. Энгельс пишет Мы приходим, таким образом, к выводу, что излученная в мировое пространство теплота должна иметь возможность каким-то путем, — путем, установление которого будет когда-то в будущем задачей естествознания, — превратиться в другую форму движения, в которой она может снова сосредоточиться и начать активно функционировать . [c.60] Пример 1. Рассчитать цикл Карно (см. рис. 1.11), если максимальное давление в цикле составляет 40 кгс/см , минимальное 1 кгс/см , а крайние температуры равны 400 и 27° С. Рабочее тело — азот, количество — 1 кгс. [c.61] Расчет заключается в том, чтобы определить параметры всех основных точек цикла изменение внутренней энергии, работу, количество теплоты и изменение энтропии во всех процессах термический к. п. д. цикла. [c.61] Изменение внутренней энергии за цикл равно нулю. [c.61] Изменение энтропии за цикл равно нулю. [c.62] Пример 2. Кислород в количестве 1 кг, имеющий температуру 20° С и абсолютное давление 0,5 МПа, нагревается при постоянном объеме до абсолютного давления 1,4 МПа. Определит изменение энтропии, считая теплоемкость газа постоянной. [c.62] Пример 3. Определить изменение энтропии одного киломоля двухатомного газа, начальное абсолютное давление которого равно 1,2 МПа (12,2 кгс/см ), начальный объем 2 м , а конечная температура, достигнутая в результате нагрева газа при постоянном давлении, равна 85° С. [c.62] Пример 5. Воздух с начальными параметрами 2,4 МПа (24,4 кгс/см ), 96° С и 0,6 м расширяется в политропном процессе до давления 0,7 МПа (7,1 кгс/см ) и объема 4 м . Определить изменение энтропии. [c.63] Вернуться к основной статье