ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Энтропия. Уравнение второго закона термодинамики для обратимых процессов из "Техническая термодинамика и тепловые двигатели " Для примера возьмем внутреннюю энергию и. Ее изменение за цикл равно нулю, т. е. = 0. Подынтегральное выражение йи представляет собой полный дифференциал и — функция состояния. Рассмотрим теперь работу I. Величина ее в цикле не равна нулю, т. е. й1 ф 0. Подынтегральное выражение й1 не является полным дифференциалом I — функция процесса. [c.50] Функция состояния 5 названа энтропией. Измеряется 5 в кДж/(кг К), ккал/(кгс- К). [c.50] Уравнение (1.130) и (1.131) справедливы для любых тел и произвольных обратимых процессов, поэтому имеют силу и для сколь угодно сложной системы тел. [c.51] Как следует из изложенного, энтропия является экстенсивной величиной. Экстенсивными называются величины, значения которых зависят от количества рабочего тела. Примером экстенсивной величины может служить объем, который при данных условиях тем больше, чем больше количество рабочего тела. Величины могут быть также интенсивными, значения которых не зависят от количества рабочего тела, например давление. Экстенсивные величины являются аддитивными, т. е. их значение для целого равно сумме значений для отдельных частей. Подобно другим экстенсивным величинам и энтропия является величиной аддитивной, т. е. энтропия всей системы равна сумме энтропий отдельных тел, составляющих систему. [c.51] Уравнения (1.130) и (1.131) представляют собой аналитическое выражение второго закона термодинамики для обратимых процессов. [c.51] Вернуться к основной статье