ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Генерация низкочастотного переменного тока коллоидными системами из "Математическое моделирование нелинейных термогидрогазодинамических процессов в многокомпонентных струйных течениях " Как известно 25, 26], химические реакции сопровождаются генерацией в колебательном контуре высокочастотной ЭДС и высокочастотного тока. Однако это свойство реагирующих веществ, характерное для взаимодействий на атомио-молску-лярном уровне, не рассматривалось с позиций структурообразующих процессов, например, как коагуляция, конденсация, кристаллизация. [c.17] Уравнение (1.3.1) есть не что иное, как применение второго закона Ньютона к жидкости, протекающей через бесконечно малый контрольный объем, причем первый слева член этого уравнения дает отнесенное к единичному объему изменение количества движения в контрольном объеме за единицу времени, второй - изменение количества движения в этом же объеме за счет конвекции в единицу времени. [c.19] Первый член в правой части (1.3.1) есть массовая сила, отнесенная к единице об ьема. Эта сила приложена ко всей массе тела и действует на расстоянии. [c.19] Решение нелинейного уравнения (1.3.5) с граничными условиями (1.3.6) подробно глзедставлено в [1]. В частности, получена полная информация о течении волновой пленки (распределение скоростей, изолиний функции тока) и ее характеристиках (амплитуда, длина волны, фазовая скорость и т.д.). [c.19] Результаты расчета удовлетворительно согласуются с известными опытными данными. При изменении физико-химических свойств жидкой, например, вязкости, практически на два порядка (у = 2850 -н 1,7) расхождение расчетных и. экспериментальных данных для амплитуды волны (а) колеблется в пределах нескольких процентов (рис. 1.12). [c.20] Как следует из рис. 1.12, наблюдается расслоение кривых, пре,дставляющих зависимость амплитуды волны от величины числа Рейнольдса. Это связано с тем, что для течений с поверхностью раздела существуют два характерных числа, ответственных за смену гидродинамических режимов (переход от ламинарного режима течения пленки к турбулентному) числа Ке и у = стр (), ) . [c.20] Показана особенность течения волновой пленки жидкос 1н зависнмос гь толщины пленки от расходных параметров проходит через экстремальное значение. [c.21] Отметим, что методы, нрименяем1ле при решении системы, описывающей нелинейные колебания, могут быть с успехом применены для решения других не--пинейных колебательных сисгем (например, уравнений нелинейной оптики). [c.21] Уравнение (1.3.7) дополним граничными условиями при у = У п й = йц] I + аф( ) . [c.21] 12) следует, что на основное течение, характеризуемое средними величинами, накладывается некоторое возмущение, создаваемое волновой поверхностью. Даже при очень малой величине наложенного возмущения основное движение может изменить свой характер. [c.22] Формально такое явление наблюдается при рассмотрении турбулентного течения. Однако существенное отличие состоит в том, что пульсационная составляющая распределения скорости определяется периодической структурой поверхности раздела волновой пленки жидкости, определяемой из решения уравнения Навье-Стокса, а следовательно, не носит характер случайной величины, как это имеет место при турбулентном течении. Такой характер распределения скорости, представленный формулой (1.3.12), вносит существенные коррективы в природу уравнения конвективной диффузии для волновой пленки. На самом деле, если два первых члена уравнения (1.3.8) по форме напоминают уравнение переноса вещества в гладкой жидкой пленке (при а = 0), то его третий член ответствен за волновую природу массообмена. Этот член но форме напоминает добавку к потоку вещества, обусловленную турбулентным переносом. Но как и для случая распределения скорости (1.3.12), эта добавка носит периодический, а не случайный как это имеет место при турбулентном потоке вещества. [c.22] Несмотря на то, что при анализе волнового течения пленки жидкости и массообмена в ней формально соблюдаюз ея основные внешние признаки турбулентности -к осредненной скорости добавляется скорость пульсационного движения (1.3.12), а также добавка к потоку вещества, обусловленному турбулентным переносом (третий член уравнения (1.3.8)) - все эти добавки не носят случайный характер. К тому же, как показано ранее, при пленочном волновом течении соблюдается основной принцип самоорганизации (см. 1.1). [c.22] Таким образом, решение нелинейного уравнения (1.3.8) допускает два решения при малых числах Рейнольдса и сравнительно больших. Приведем эти решения [1, 32]. [c.23] Вернуться к основной статье