ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Звуковые волны в трубах из "Физические основы механики " На открытом конце трубы также будет происходить отражение звуковой волны, но с изменением фазы деформации на я — сжатие будет превращаться в разрежение, и наоборот. Действительно, когда сжатие в падающей волне подходит к отверстию трубы, частицы воздуха имеют скорость, направленную в ту сторону, в которую распространяется волна, т. е. из трубы наружу. Но снаружи эти частицы уже не вызовут такого сжатия, какое существовало в падающей волне. Так как снаружи трубы давление воздуха может выравниваться во всех направлениях, то сжатие будет гораздо меньше, чем в волне, распространяющейся внутри трубы. Поэтому частицы воздуха, вышедшие из трубы, к тому моменту, когда их остановит давление лежащего впереди слоя воздуха, сместятся дальше, чем смещаются частицы внутри трубы, и на конце трубы возникнет разрежение. Точно так же, когда разрежение подходит к концу трубы, в трубу устремляются частицы воздуха из слоя, имеющего сечение большее, чем сечение трубы. Эти частицы, приобретя скорость за счет разности давлений, не только скомпенсируют разрежение в конце трубы, но и создадут в нем сжатие. Таким образом, в обоих случаях фаза деформаций изменяется на я. Так как скорости частиц при этом не меняют знака, то энергия начнет течь в обратном направлении, а это и значит, что у открытого конца трубы будет происходить отражение падающей волны. [c.733] Вследствие отражения звуковых волн у концов трубы столб воздуха, заключенный в трубе конечной длины и диаметра, малого но сравнению с длиной волны, как и стержень, представляет собой одномерную колебательную систему, обладающую определенными нормальными колебаниями — основным тоном и гармоническими обертонами. Частоты этих колебаний и распределение их амплитуд вдоль трубы, а также возникновение резонанса при вынужденных колебаниях определяются совершенно теми же условиями, что и в случае стержня, причем закрытый конец трубы аналогичен закрепленному концу стержня, а открытый конец трубы — свободному 154). [c.734] Для наблюдения картины распределения амплитуд стоячих волн в трубах можно пользоваться свойствами газового пламени. Слабое газовое пламя, зажженное у узкого отверстия в стенке трубы, увеличивается в местах, где образуются пучности стоячей волны. Пропуская через трубу с большим числом малых отверстий светильный газ и возбуждая в ней стоячие волны при помощи звучащего громкоговорителя (рис. 467), можно наблюдать распределение амплитуд вдоль трубы. В трубе, у открытого конца которой помещен громкоговоритель, а другой конец закрыт, резонанс будет наблюдаться всякий раз, когда вдоль трубы укладывается нечетное число четвертей волны. Изменяя частоту тока, питающего громкоговоритель, можно возбудить стоячие волны разной длины. [c.734] Измерение длины стоячей волны в трубах представляет собой один из наиболее удобных способов измерения фазовой скорости звуковых волн в воздухе или других газах. Расстояние между двумя пучностями равно половине длины волны X. Зная период возбуждаемых колебаний Т, из соотношения X = сТ находят скорость звука. При точных измерениях необходимо, конечно, применять более точные методы определения положения пучностей, а также учитывать влияние стенок трубы на скорость распространения звуковых волн. [c.734] Вернуться к основной статье