ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Принцип Гюйгенса из "Физические основы механики " Рассмотрим теперь картину, которую дает длинный ряд когерентных точечных источников, расположенных на одной прямой достаточно близко друг к другу. Каждый из источников дает круговые волны, и все эти волны интерферируют между собой.В результате получится картина, характер которой люжно установить при ПОМОШ.И следующих соображений. [c.713] В образовании интерференционной кар тины в каждой точке существенную роль играют только источники, лежащие на таких расстояниях до рассматриваемой точки, которые не очень сильно отличаются друг от друга. Поэтому, пока мы будем рассматривать точки, лежащие на прямой, параллельной той, на которой расположены источники, и не слишком близкие к крайним источникам, то для них результат интерференции должен быть один и тот же (так как они одинаково расположены по р с. 453. [c.713] Отсюда вытекает способ нахождения поверхности равной фазы результирующей волны. Нужно найти точки, в которых ближайшие к ним элементарные источники создают элементарные волны одинаковой фазы. Эти точки лежат на волновой поверхности результирующей волны. [c.714] Такое построение для случая круговой волны приведено на рис. 460. [c.714] — элементарные точечные источники на поверхности приходящей волны. Эти источники, колеблющиеся в одинаковой фазе (так как фаза приходящей волны во всех точках А,, Л-2,. .. одна и та же), создают элементарные круговые волны, которые изображены на рисунке дугами. При одинаковых расстояниях Aia , А а ,. .. фаза всех этих элементарных волн в точках 1,02. в каждый момент будет одна и та же. Поэтому и фаза результирующей волны в точках ai, а ,. .. будет одна и та же. Следовательно, поверхность, касающаяся всех поверхностей элементарных волн в точках aj, Са,. .., н представляет собой волновую поверхность результирующей волны. [c.714] На этих явлениях мы коротко остановимся ниже. [c.715] Так как скорость распространения волн в обеих средах различна, то d d и А В не будет параллельна АВ, произойдет преломление волн. Отношение d к d равно отношению скоростей распространения волн в двух средах d /d — v lv . Отсюда может быть получен закон преломления волн. Он аналогичен закону преломления света. [c.716] Картину преломления волн можно показать на волнах, распространяющихся по поверхности жидкости, воспользовавшись тем, что скорость распространения этих волн в мелких сосудах зависит от глубины сосуда и уменьшается с уменьшением глубины. Если на дно ванны, в которой вибратор возбуждает плоские волны, положить толстое стекло, уменьшив тем глубину слоя воды, то у границы стекла будет происходить преломление волн. Придав стеклу форму линзы, можно наблюдать действие на волны собирательной линзы (рис. 462). Поскольку законы преломления волн здесь такие же, как и в оптике, то и результаты получаются аналогичными. [c.716] Вернуться к основной статье