ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Режимы кипения в квазпстационарных условиях из "Метастабильная жидкость " что длительное сохранение очень высоких перегревов жидкости в большом объеме при соприкосновении со стенками невозможно. Достаточно активироваться одному центру, чтобы началось бурное кипение. Развитию процесса способствует дробление растуш их пузырьков и перенос их турбулентными потоками. В дальнейшем кипение может опять прекратиться из-за отсутствия длительно действующих центров. Жидкость начнет аккумулировать тепло и перегреваться. Затем снова произойдет вскипание и т. д. Эти смены режимов теплообмена сопровождаются сильными пульсациями температуры и дополнительными динамическими нагрузками. Неустойчивость кипения обнаружена для щелочных металлов и обсуждается в ряде работ 1168—172]. Положение точки В при прочих равных условиях зависит от числа центров парообразования и от их распределения по размерам. Чем больше на стенке крупных центров, тем круче подъем кривой кипения за точкой В. При малом числе центров кривая идет более полого тот же самый тепловой поток требует более высокого температурного напора. Одновременно возникает заметный перегрев ядра жидкости. Линия ЕВ приближается к линии конвективного теплообмена ВЕ. При нерегулярном кипении первая из них может нринимать несколько промежуточных положений. [c.179] Природе кризиса кипения и предсказанию условий его наступления носвяш,ено много работ. Эти вопросы являются предметом дискуссий в печати и на научных конференциях. [c.182] Теорию Кутателадзе успешно применяют для обобш е-ния экспериментальных данных по кризису кипения. Хотя теория не является точной, в ней учитывается весьма существенная причина перестройки двухфазных потоков около стенки. Число центров парообразования считается достаточно большим. Вообще говоря, тепловой поток gmax должен зависеть от распределения центров по температуре их активации. Более общая постановка задачи предполагает совместное исследование гидродинамической и тепловой устойчивости системы при переменном числе центров парообразования па стенке. [c.184] В технике часто используются аппараты, в которых прокачиваемая жидкость кипит в трубах, каналах. Весовая и объемная доля пара в двухфазном потоке увеличивается вниз по течению. Структура потока существенно зависит от местного паросодержания и от расхода теплоносителя. На входном участке трубы пар распределяется в жидкости в виде пузырьков. На выходном участке дисперсной фазой может оказаться жидкость, тогда движущаяся среда представляет собой пар со взвешенными в нем капельками жидкости. Явление кризиса кипения наблюдается и в таких потоках. В работе 1187] сделано предположение, что механизмом, управляющим кризисом кипения при больших числах Рейнольдса, служит турбулентнодиффузионный перенос капель жидкости через пограничный слой пара к нагретой стенке. Кризис наступает, когда тепловой поток превысит величину, необходимую для полного испарения всех капель, продиффундировавших к стенке. Аналогичную модель обсуждают авторы [188] с тем отличием, что на стенках канала предполагается существование пленки жидкости. В основе математического описания модели лежат уравнения баланса массы и энергии. [c.185] Параметр изменялся от 0,7 до 5 мсек. Осциллографически контролировались мгновенная мощность и температура ленты. Установлению пленочного режима предшествует период пузырькового кипения воды р = I бар) с очень высоким средним тепловым потоком q (1—3 шт-смг ) и температурой стенки до 180 °С. Величина q увеличивается с уменьшением Тд, а также с ростом недогрева жидкости Та — Т. Холл и Гаррисон отмечают актуальность изучения нестационарных режимов для техники ядерных реакторов. [c.186] Использованные в [189, 190] тепловые режимы не относятся к ударным. Между тем взрывное вскипание при ударном режиме является некоторым предельным случаем, для которого можно построить приближенную физическую теорию [111, 113—115]. Она изложена в следующих параграфах этой главы. [c.186] Вернуться к основной статье