ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ударный режим вскипания жидкости. Метод импульсного нагрева из "Метастабильная жидкость " Синицын и Скрипов [79—81] на пузырьковой камере (см. д19) измеряли времена жизни перегретых жидкостей при разной величине перегрева. Результаты опытов относятся к заданному нижнему давлению в камере, следовательно, необходимо исключить влияние переходного процесса при сбросе давления. Осциллографирование давления показало, что время установления при срабатывании электромагнитного клапана не превышает 0,1 сек. Распределение случайных событий пуассоновского типа обладает замечательным свойством независимости вероятности наступления отдельного события от начала отсчета времени при одинаковых прочих условиях, т. е. длительность ожидания случайного события не влияет на вероятность его появления в будущем (отсутствие последействия). Это позволяет вычитать из измеренного времени жизни некоторую величину т, заведомо большую длительности переходного процесса, и таким образом исключить его влияние на результаты опыта. Величина упреждения счета т выбрана равной 0,2 сек, ее вычитали из всех измеренных времен. Опыты, в которых т 0,2 сек отбрасываются, так как событие попадает за начало отсчета времени. [c.102] Время жизни перегретой жидкости т можно отождествить со временем ожидания появления зародышевого пузырька, поскольку время распада системы Тр (см. 5) гораздо меньше наблюдаемых времен жизни. Величину Тр 10 -7- 10 сек можно считать включенной в уп-режде ше счета х = 0,2 сек. [c.103] Большинство измерений сделано по изобарам при заданном нижнем (рабочем) давлении находили т для нескольких температур вблизи границы спонтанного вскипания, затем переходили к другому давлению. На рис. 26 в полулогарифмическом масштабе приведены результаты для эфира нри четырех давлениях. На рис. 27 показано изменение т при изотермическом изменении состояния. Переменной величиной для каждой изотермы было нижнее давление в камере. В этом случае по оси абсцисс отложена разность давлений рз — р, характеризующая глубину вторжения в метастабильную область. [c.105] Эффективная теплота парообразования L при заданном внешнем давлении может оказаться существенно меньше обычного значения L L = L — y Т — Tg). [c.108] Здесь принято усреднение теплоемкости жидкости на. линии насыщения в интервале от до Г. Коэффициент Р 1 уменьшается с ростом давления. Зависимость Р от Г близка к линейной р Ро (1 — Т 1Т ). Чем ближе Р к единице, тем больше запасенное жидкостью тепло при температуре Т. Для воды при атмосферном давлении р = 0,42, для диэтилового эфира —0,8, для бензола—0,9. [c.109] В случае (4.14) уже нельзя считать, что парообразование идет главным образом на флуктуационных центрах, но их вклад нужно учитывать нри тепловом анализе процесса. Такой режим также будем называть ударным. [c.111] В табл. 20 для метилового спирта и воды приведены минимальные значения характерных величин Т, при которых режим вскипания можно считать ударным, /(Г ) 1. [c.113] Для расчетов были взяты плотности готовых центров 2 = 10 см , = 10 см . Из таблицы видно,что для реализации ударного режима требуются огромные мощности, особенно при невысоких давлениях. Фактическое число готовых центров в системе быстро растет с повышением температуры. К моменту достижения температуры Г оно может на несколько порядков превысить эффективную величину 2. [c.113] Вернуться к основной статье