ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Метастабильные состояния и поверхностное натяжение из "Метастабильная жидкость " На рис. 3 показан характер зависимости температуры и давления от радиуса пузырька при равновесии. [c.22] Обычно наблюдаемое кипение жидкости возникает на искусственных центрах парообразования. Этими центрами могут быть прилипшие к стенке или сидящие в трещинах пузырьки газа, а также ослабленные участки поверхности, например насыщенные газом включения. В чистых условиях масса вещества, взятая отдельно от конкурирующей фазы, не чувствует перехода через бинодаль на чужое поле фазовых состояний. Практически достижимый перегрев жидкости ограничивается появлением спонтанных паровых зародышей, превысивших критический размер и способных к дальнейшему росту. Радиус критического пузырька связан условиями (1.15), (1.16) с температурой и давлениями р, р . Свободная энтальпия Ф = и — Т-з рр системы жидкость + пузырек пара максимальна для пузырька критического размера ). [c.22] Индекс Э указывает на принадлежность величины к эквимолярной поверхности. В термодинамике малых однокомпонентных систем чаще пользуются поверхностью натяжения. В этом случае запись соотношений упрощается (ср. (1.15) и (1.17)). Для очень малых пузырьков или капелек нужно считаться с возможностью изменения поверхностного натяжения по сравнению с плоской и слабо искривленной границей раздела. Но существующая теория поверхностных явлений не предсказывает вида зависимости 0 = 0 (г) и не дает критерия малости системы. Априори нельзя сказать, допустимо ли при описании спонтанного зародышеобразования использовать обычное поверхностное натяжение. К обсуждению этого вопроса возвратимся в гл. 5 на основе экспериментального материала по кинетике вскипания перегретых жидкостей. [c.24] Вернуться к основной статье