ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Расход и средняя скорость из "Гидравлика Издание 3 " Между объемным и массовым расходами существует зависимость рм=рС . где р — плотность жидкости. [c.57] Единица измерения объемного расхода — кубический метр в секунду (м /с), массового расхода — килограмм в секунду (кг/с). [c.57] Расход элементарной струйки жидкости д может быть определен следующим образом. Обозначим через Аха площадь некоторого поперечного сечения струйки а—а (рис. 34). Тогда объем жидкости А1, прошедшей через это сечение за весьма малое время At, будет равен Д1Д5ср, где ЛL — расстояние, измеренное вдоль оси струйки, на которое перемещаются в течение времени At частицы жидкости, находившиеся в начальный момент времени в сечении а—а, а Д ср — средняя на расстоянии ДL площадь поперечного сечения струйки. Отсюда а=Д5ср[ДЬ/(Д0]. где ДL/(ДO— ср —средняя на участке АЬ скорость течения жидкости, составляющей элементарную струйку. [c.57] Будем неограниченно уменьшать промежуток времени а . Тогда в пределе, при Д , стремящемся к нулю, получим а = ИаД5. [c.57] Поскольку сечение элементарной струйки было выбрано совершенно произвольно, то д=иАз=сопв[, т.е. расход жидкости, проходящей через любое живое сечение элементарной струйки, равняется произведению площади поперечного сечения струйки на скорость в этом сечении. [c.57] Следовательно, средние скорости в живых сечениях потока несжимаемой жидкости обратно пропорциональны площади этих сечений. [c.58] может быть представлен объемом цилиндра с площадью основания 5 и высотой, численно равной V (рис. 36, а). Если расход определяется по действительным скоростям, закон распределения которых в живом сечении потока задан некоторой кривой, например параболой, то величина его определяется объемом соответствующего параболоида вращения с площадью основания 5 (рис. [c.59] Если движение жидкости установившееся, размеры и форма сечений вдоль потока не изменяются и, следовательно, средние скорости во всех поперечных сечениях потока одинаковы, то движение называют равномерным. Если движение жидкости установившееся, но по длине потока изменяются его поперечное сечение, а следовательно, и средняя скорость, то движение называют неравномерным. Пример равномерного движения—движение жидкости в трубе постоянного диаметра с постоянным расходом, неравномерного— движение жидкости в трубе переменного сечения. [c.59] Для массы жидкости запишем теорему об изменении кинетической энергии, формулируемую так изменение кинетической энергии движущегося тела на некотором пути его перемещения равно работе всех сил, приложенных к телу, на том же пути перемещения. [c.60] Кинетическая энергия массы жидкости в объеме У -2, входящем в объемы Уг -у и Ул-2, при установившемся движении одинакова 6 моменты времени t и (- --[-А/. Следовательно, изменение кинетической энергии всей выделенной массы жидкости равно ее изменению для объемов У2-2 и Ух-г. [c.60] Рассмотрим работу сил, участвующих в перемещении выделенной массы жидкости. В данном случае действуют силы давления жидкости на торцовые поверхности выделенного ее объема 1 и и силы тяжести О. Си лы давления окружающей струйку жидкости на боковую поверхность работу не производят, так как они нормальны к линиям перемещения частиц жидкости, силн трения отсутствуют (жидкость идеальная). [c.61] Работа сил тяжести проявляется в том, что масса жидкости из отсека 1—Г перемещается в отсек 2—2 а отсек 1 —2 как бы остается на месте. [c.61] Вернуться к основной статье