ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Термический к. п. д. цикла паросиловой установки из "Техническая термодинамика Издание 2 " Цикл паросиловой установки с перегревом пара значительно отличается ют цикла Карно, так как изобары в области перегретого пара в отличие от области насыщенного пара не совпадают с изотермами. [c.285] Так как тепло, необходимое для перегрева водяного пара, на участке изобары 5-1 подводится при температуре более высокой, чем температура парообразования, то средняя температура подвода тепла к рабочему телу БО всем цикле возрастает, и следовательно, термический к. п. д. паросиловой установки при применении переправа пара повышается. [c.285] До сих пор рассматривалась схема паросиловой установки, в которой рабочее тело совершает замкнутый цикл. В некоторых установках, преимущественно малой мощности или предназначенных для специальных целей, вместо конденсации отработавшего пара происходит выпуск или выхлоп пара в атмосферу. В этом случае рабочее тело отдает тепло холодному источнику, которым является окружающая среда, вне установки при давлении рг, примерно равном атмосферному, а для питания котла используется свежая вода. Так как отвод тепла происходит при атмосферном давлении, а вода, непрерывно поступающая в котел установки, имеет то же самое начальное давление, то термодинамический цикл такой паросиловой установки не отличается от рассмотренного ранее. Однако процесс охлаждения пара, замыкающий цикл, должен в этом случае рассматриваться как условный процесс, подобно тому как это делалось при анализе циклов двигателей внутреннего сгорания. [c.285] Подведенное тепло изображается на / -диаграмме площадью а-2 -3-4-5-1-2-Ь-а, расположенной под кривой подвода тепла. [c.285] Отведенное тепло изображается площадью а-2 -2-Ь-а. [c.285] Формула (15-2) может быть получена непосредственно из следующих соображений. [c.285] Формулу для термического к. п. д. цикла паросиловой установки можно представить в несколько ином виде, если учесть практическую несжимаемость воды. [c.286] Работа питательного насоса в соответствии с уравнением (15-6) изображается на ру-диаграмме (фиг. 15-14)1 площадью заштрихованного прямоугольника Ь-3-2 -а-Ь (эта площадь дана в сильно увеличенном масштабе). [c.286] Так как при выбранных условиях термический к. п. д. цикла составляет около 43%, то ошибка в абсолютной. величине к. п. д. составит 0,3%. Термический к. п. д. обычно подсчитывают с точностью до 0,1% и, следовательно, в этом случае член Av pi —рг) в числителе необходимо учитывать. [c.287] При сравнительно низких начальных давлениях пара величина члена Av pi — рг) становится пренебрежимо малой. Так, например, при р = 30 ата Av pi — рз) = 0,7 ккал1кг, тогда как II—II2 при = = 450 = и рз = 0,04 ата равно примерно 290 ккал1кг. Ошибка в абсолютной величине к. п. д. при этом составляет 0,091%, т. е. работа насоса может не приниматься в расчет. [c.287] Значение термического к. п. д. цикла паросиловой установки удобно вычислять при помощи is-диаграммы. [c.287] Для этого на to-диаграмме (фиг. [c.287] Наряду с термическим к. п. д. характерной величиной для теоретического цикла паросиловой установки является удельный расход пара и тепла. [c.287] Действительный удельный расход пара, учитывая потери работы в проточной части турбины, механические потери и потери в генераторе, будет значительно большим. [c.287] Удельный расход тепла на 1 квтч или 1 л. с. равен произведению удельного расхода пара на количество тепла, затраченного в паросиловой установке на получение 1 кг пара, т. е. [c.288] В таблице 15-1 приведены значения теоретического удельного расхода пара и тепла, а также термический к. п. д. идеального цикла (без учета работы насоса) при стандартных в СССР начальных параметр х и при рг=0,04 ата. [c.288] Вернуться к основной статье