ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Изоэнтропическое истечение газа через сопла из "Техническая термодинамика Издание 2 " Таким образом, при теплоизолированном течении невязкой и несжимаемой жидкости внутренняя энергия и не изменяется. [c.199] Это уравнение называется уравнением Бернулли. [c.199] Соглашо уравнению (10-1) приращение кинетической энергии текущего газа равняется убыли энтальпии газа. [c.200] А так как энтальпия равняется сумме внутренней энергии и и величины pv, представляющей собой удельную потенциальную энергию давления, то, следовательно, в процессе течения газа происходит преобразование полной энергии газа, равной сумме внутренней энергии газа и потенциальной энергии давления, в кинетическую энергию потока. [c.200] Проанализируем теперь изменение состояния газа при течении его через сопло переменного сечения О, меняющееся с расстоянием г от входного сечения по закону 0=0(2) (фиг. 10-5). Для простоты рассуждений предположим, что газ является идеальным, т. е. подчиняется уравнению Клапей-рона-Менделеева. [c.200] Из этого уравнения, в частности, следует, что увеличение скорости при изоэнтропическом течении сопровождается расширением газа и соответственно уменьшением температуры и давления его, а уменьшение скорости— сжатием газа и возрастанием 1 и р. [c.201] относительное изменение скорости меньше относительного изменения объема. [c.201] Уравнение (10-18) определяет скорость газа и/ в любом сечении сопла. Величина с в этом уравнении представляет собой скорость звука в данном сечении или, как говорят еще, местную скорость звука. [c.201] Следовательно, если скорость газа во входном сечении суживающегося сопла меньше местной скорости звука, то скорость течения вдоль сопла возрастает, т. е. течение газа является ускоренным местная скорость звука вдоль сопла при этом убывает. [c.201] Таким образом, при истечении газа через суживающееся СОП.ЛО скорость газа гт нигде не может превысить местной скорости звука с в предельном случае скорость газа на выходе из сопла равняется значению скорости 31ву1ка с 1В выходном сечении сопла. [c.202] Из формулы (10-19) видно, что отношение критического давления р -истечения к начальному давлению газа Р] не зависит от начального давления газа или давления окружающей среды и является только функцией показателя адиабаты /г. Значения для разных газов и водяного пара приведены в табл. 10-2. [c.203] Уравнения (10-18), (10-20) и (10-21 имеют самое общее значение, т. е справедливы для сопел любой формы эти уравнения связывают значеню скорости, давления и объёма в любы двух сечениях сопла. [c.204] Из уравнения (10-23) видно, что критическая скорость истечения увеличивается с ростом начальной температуры газа. [c.206] При критическом режиме течения в суживающемся сопле полного расширения газа до давления внешней среды в общем случае не происходит. [c.206] Приведенные выше уравнения (10-20) —(10-25) для аУ2 и G относятся к идеальным газам. В случае реальных газов или паров расчет скорости истечения и секундного расхода производится при помощи г5-диаграм1мы данного вещества. [c.207] Вернуться к основной статье