ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Давление насыщенного пара над искривленной поверхностью жидкости из "Техническая термодинамика Издание 2 " При равновесном фазовом переходе, когда р = onst, t = onst, термодинамический потенциал Ф не меняется численное значение удельного термодинамического потенциала двухфазной системы равно значению химического потенциала ш любой из сосуществующих фаз. [c.159] Во всех точках двухфазной области теплоемкость имеет конечное положительное значение. [c.159] В 1 р1итическ0й точке в отличие от других точек пограничной кривой свойства обеих фаз — жидкой и газообразной — одинаковы. [c.159] Из этого, а также из прямых опытов Д. Л. Тимрота следует, что критическая изохора V р, t) = для воды весьма близка по своей форме к прямой линии (фиг. 8-3). [c.161] А так как эта линия проходит, как видно из фиг. 8-4 и 8-5, через критическую точку, то /дс. [c.161] В связи с этим следует отметить, что линия максимумов кривых с = onst, как это видно из фиг. 8-5, с увеличением р явственно загибается к оси ор. [c.162] Объем насыщенного пара о представляет собой убывающую функцию температуры, а объем V жидкости, находящейся под давлением своих насыщенных паров, наоборот, является возрастающей функцией t. В критической точке, где различие между жидкостью и паром исчезает, у = о . [c.163] Эта зависимость не противоречит уравнениям (8-18). [c.163] Уравнения (8-18), так же как и (8-12), непосредственно вытекают из условий для критической точки. [c.163] ИЗ которой следует, что, так как V, г 0, давление насыщенного пара возрастает с увеличением температуры (фиг. 8-9). [c.164] Удельная теплоемкость насыщенного пара с представляет собой количество тепла, которое нужно затратить, чтобы нагреть на 1°С 1 кг насыщенного пара так, чтобы пар в процессе нагревания оставался все время насыщенным. [c.164] Вернуться к основной статье