ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Систематика (-мезонов и гиперонов из "Экспериментальная ядерная физика. Т.2 " С этой точки зрения процесс я— - i- -v, идущий тоже медленно 10- сек), не удивителен, так как при распаде л-мезона образуются ядер-нопассивные частицы — ц-мезон и нейтрино. [c.177] Вместе с тем при взаимодействии /С -мезонов с нуклонами могут возникать одиночные гипероны . [c.178] Была установлена также резкая несимметрия свойств /С+- и /(--мезонов, проявляющаяся- В различном характере их образования и взаимодействия. [c.178] При энергиях взаимодействия 1—2 Гэв /С+-мезонов возникает примерно в 100 раз больше, чем Л --мезонов Л --мезоны возникают только в паре с Л+-мезонами, тогда как Д +-мезоны могут возникать и в паре с гиперонами наконец, /С+-мезоыы при взаимодействии с нуклонами могут только рассеиваться и перезаряжаться, а С -мезоны — еще давать реакцию с образованием гиперонов. Все эти свойства казались настолько необычными, что л-мезоны и гипероны стали называть странными частицам и. Однако вскоре выяснилось, что особенности странных частиц связаны между собой и могут быть поняты из самых общих теоретических построений. [c.178] Напомним, что экспериментально это положение было доказано первоначально для одного 5о-состояния, а для всех остальт ных состояний оно было высказано в форме гипотезы о зарядовой независимости ядерных сил,, следствия которой неоднократно подтверждались на опыте. [c.179] Согласно этой гипотезе, протон и мейтрон имеют одинакот вые ядерные свойства, так что с точки зрения сильного ядерного взаимодействия их можно считать тождественными частицами. Отличие протона от нейтрона (по заряду, магнитному моменту, массе) проявляется только в том случае, когда наряду с сильным учитывается и электромагнитное взаимодействие. В отсутствие же электромагнитного взаимодействия заряд выполняет только функцию метки на одном из двух одинаковых по сильным свойствам нуклонов. [c.179] Число возможных проекций квантового вектора Т, равное (2Г-Ц), дает число частиц с данным Т. При Т= /2 величина (2Т + ) =2, т. е. равна числу нуклонов разного типа. Таким образом, условно можно говорить, что протон и нейтрон образуют нуклонный Дублет. [c.179] Анализ, проведенный в предыдущей главе, показал, что экспериментально установленное свойство независимости ядерных сил. от заряда нуклона может быть высказано в форме закона сохранения изотопического спина при сильном взаимодействии. Характер взаимодействия зависит только от величины полного изотопического спина и не зависит от его проекции (изотопическая инвариантность ядерных сил). [c.179] Описанная формальная схема рассмотрения различных ну-клон-нуклонных и пион-нуклонных взаимодействий чрезвычайно удобна и плодотворна. В настоящее время нет экспериментальных фактов, которые противоречили бы такому рассмотрению, и наоборот, целый ряд экспериментальных результатов (нуклон-нуклонные рассеяния при высоких энергиях, рождение я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях, рассеяние лнмезонов на нуклонах) находит естественное объяснение с точки зрения гипотезы о зарядовой независимости, или изотопической инвариантности ядерных сил. [c.180] Для объяснения удивительных свойств странных частиц американский физик Гелл-Манн и японский физик Нишиджима в 1953—1954 гг. предложили провести дальнейшее обобщение принципа изотопической инвариантности (зарядовой независимости ядерных сил), распространив его на /С-мезоны и гипероны. Это обобщение вполне естественно /С-мезоны и гипероны сильно взаимодействуют с нуклонами и я-мезонами, для которых зарядовая независимость справедлива. [c.180] Так как распад Л°-частицы идет по схеме Л —ур + л (или Л — -п-Ья ), в результате чего образуются частицы с нулевой странностью, то этот процесс характеризуется изменением странности на единицу AS=1. [c.181] Описанные выше заряженные 2+- и -гипероны должны быть интерпретированы как два члена зарядового триплета. [c.181] Любопытно отметить, что такой же характер изменения массы наблюдается и для членов нуклонного дублета. [c.182] Распад S+- и 2 -гиперонов, так же как и распад Л -гиперо-на, сопровождается изменением странности на единицу А5 = 1. [c.182] Кроме 2 -гиперона Гелл-Манн предсказал существование Е -частицы (нейтрального каскадного гиперона). Схема соответствующих рассуждений такова известен отрицательный Е -гиперон, но не обнаружен положительный Е1+-гиперон. Значит, ТФ, а равен О или 7з- Было выбрано значение Т=7г, так как оно лучше согласуется со схемой распада и рождения Е -гипе-рона. [c.182] Легко видеть, что выбор Т = 0 привел бы к значению Sg- = — 3, которое трудно объяснить в случае 3-гиперона. [c.182] На этом основании можно было предположить, что /(+-, К -и 6°-мезоны, подобно л и л -мезонам, образуют изотопический триплет с Т= 1, в котором 0°-мезон играет роль нейтральной компоненты. Однако это незерно, так как для триплета 2 = 0 и, следовательно, (B + S)l2 = z = 0. Но для /(-мезонов В = 0. Поэтому и S=0, а это противоречит странным свойствам /(-мезонов. [c.183] Вернуться к основной статье