ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Г lO3 Л4эв). Заключительные замечания о свойствах ядерных сил из "Экспериментальная ядерная физика. Т.2 " Мы видели, что зависимость сечения (р—р)-рассеяния от угла не может быть описана теорией возмущений. В то же время зависимость сеченпя (п—р)-рассеяния от угла (с учетом обменных сил) более или менее соответствует предсказаниям этой теории. К такому же выводу можно прийти, если сравнить меЯК-ду собой зависимость сечений (р—р)- и (п—р)-рассеяний р энергии (см. рис. 37 и 38). Сечение (р—р)-рассеяния в широком интервале энергий (от 150 до 350 Л4э ) не зависит от эне -гии, сечение (п—р)-рассеяния меняется с энергией приблизительно по закону а + Ь/Т (теория возмущений предсказывает зависимость 1/Т). [c.83] В отличие от (р—р)-взаимодействия (/г—р)-взаимодействие возможно в двух состояниях с Т=1 и Т = 0. п—р)-Взаимодей-ствие с Т = 1 в соответствии с принципом изотопической инвариантности должно быть сходно с (р—р)-взаимодействием, (л—р)-Взаимодействие с Т = 0, по-видимому, приблизительно сшисывается теорией возмущений, которая дает для зависимости сечения от угла резкую анизотропию, а для зависимости от энергии — закон вида ст- 1/Г. Так как п—р)-взаимодействие может происходить как с Т = 0, так и с Т = 1, то в результате получается промежуточный между двумя крайними случаями характер изменения сечения с энергией и углом. [c.84] О справедливости принципа изотопической инвариантности при взаимодействии нуклонов с высокой энергией говорят также весьма трудные для исполнения опыты по изучению (л—/г)-рассеяния, п—/г)-Рассеяние может быть изучено при помощи анализа двух опытов—рассеяния нейтронов на протонах и рассеяния нейтронов на дейтоне. Благодаря тому что дейтон представляет собой слабо связанное ядро, из этих опытов удается получить сечение (п—и)-рассеяния. При этом оказывается, что зависимость сечения (л— )-рассеяния от энергии и угла аналогична соответствующим зависимостям для (р—р)-рассеяния. Сходным способом было измерено сечение для (р—и)-рассеяния, которое оказалось равным сечению (п—р)-рассеяния, что также подтверждает изотопическую инвариантность ядерных сил. [c.85] Введение в строй ускорителей, дающих возможность получать пучки ускоренных протонов с энергией больше 10 Мэв= = 1 Гэв, позволило провести опыты по изучению (р-р)- и п—р)-взаимодействий при сверхвысоких энергиях. [c.85] Зависимость сечений N—iV)-рассеяния от изотопического спина связана с относительной ролью во взаимодействии процесса перезарядки. При не слишком высоких энергиях, когда относительная роль перезарядки велика, зависимость от изотопического спина должна быть существенной. С ростом энергии относительное значение перезарядки падает, ввиду того что число каналов взаимодействия растет, а сечение ограничено (сравните аналогичную ситуацию для ядерных реакций, описанных в первом томе). В связи с этим зависимость сечений от изотопического спина сглаживается и исчезает. [c.85] Анализируя результаты опытов по N—N) -рассеянию при высоких энергиях, необходимо иметь в виду, что начиная с энергии 7 300 Мэе становится возможным кроме упругого, также и неупругое взаимодействие нуклонов, приводящее к образованию я-ме-зонов за счет кинетической энергии нуклонов (см. 13, п. 3). [c.86] Этот процесс приводит к росту полного сечения в области энергии 7 300 Мэе. Оказывается, что уже при Г— 400 Мэе сечение неупругого (р—р)-рассеяния составляет около 10% полного сечения ану рр) 0,1ап рр), а при Г==0,8- 10 Гэв ащ рр) 25-10 27 см [ Q,bon pp)]. Рост неупругого сечения в области энергий Г 300 Мэе наблюдается также и для п—р)-взаимодействия, правда, в меньшей степени. Возможно, это связано с тем, что образование л-мезонов в N—Л )-взаимодействиях происходит преимущественно в состоянии с Т= 1 (ср. ход сечений при Г 300 Мэе для Т=1 и Т=0 на рис. 45). [c.86] Сравнение ану(рр) с ау(рр) позволяет сделать вывод об их равенстве в интервале энергий Гр0,8- 1,3 Гэв. Этот результат естественно сопоставить с результатами опытов по рассеянию нейтронов с энергией Г 10 Мэе на ядрах. [c.86] Отсюда, взяв в качестве ап = 50- 0 см , получим J o = 0,5X X 10-13 см. Эта величина дает представление о размерах нуклона (подробнее см. 18). [c.87] Вернуться к основной статье