ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Рассеяние из "Экспериментальная ядерная физика. Т.2 " Из устойчивости ядер, состоящих из нейтронов и протонов (например, ядра 2 Не, содержащего два протона и два нейтрона), следует, что между протонами существуют ядерные силы притяжения, которые на малых расстояниях преобладают над кулоновским расталкиванием. [c.48] Взаимодействие между двумя протонами может быть изучено в опытах по (р—р)-рассеянию. Идея таких опытов заключается в обнаружении отклонения Э кспериментальной величины сечения от теоретически рассчитанного значения Для кулонов-ских сил. [c.48] Ввиду сравнительной простоты получения многоэнергетических протонов опыты по (р—р)-рассеянию проще опытов по (га—р)-рассеянию. Другой особенностью этих опытов является отмеченная в т. I, 22, п. 3 неотличимость рассеянного протона от протона отдачи, вследствие чего результат в с. ц. и. всегда получается симметричным относительно 90°. [c.48] Систематическое изучение р—р)-рассеяния при различных энергиях проводили Тюв п др. (0,2—0,85 Мэе) и Херб и др. (0,85—2,4 Мэе). В работах использовались аналогичные устройства (рис. 23). [c.49] Рассеянные протоны регистрировались ионизационной камерой ИК, которая могла быть установлена под различными углами 0 к направлению падающего пучка. Объем газа (на рисунке заштрихован), в котором происходит рассеяние частиц, попадающих в ионизационную камеру, можно рассчитать, исходя из размеров и расположения коллиматора и входных диафрагм Да ионизационной камеры. [c.49] Интенсивность падающего пучка определялась либо с помощью специальной ионизационной камеры, регистрируюи1вй протоны, рассеянные под углом 0 = 45°, либо с помощью цилиндра Фарадея, поставленного на пути пучка (за выходным окошком Ог) и измеряющего полный протонный ток. [c.49] Знание интенсивности первичного пучка, числа рассеивающих ядер (объем и давление газа, в котором происходит рассеяние) и количества зарегистрированных случаев рассеяния позволяет вычислить сечение р—р)-рассеяния. [c.49] На рис. 24 и в табл. 3 сравнивается экспериментальное сечение р—р)-рассеяния под углом 45° с теоретическим, вычисленным по формуле Мотта (при различных энергиях падающих протонов). [c.50] Дальнейший рост экспериментального сечения при Т 0,45 Мэе и, следовательно, при еще большем сближении протонов указывает на то, что ядерное притяжение становится настолько большим, что полностью подавляет эффект кулонов-СКОРО отталкивания (см. рис. 25,в). [c.51] Таким образом, взаимодействие двух протонов должно описываться потенциалом вида, изображенного на рис. 26. Здесь область г а соответствует области /// на рис. 24, а область г а — области I. [c.51] Сопоставляя энергию протонов, при которой экспериментальное значение сечения обращается в нуль, с величиной кулонов-ского потенциала, можно найти соответствующий этой энергии параметр удара. Так как при таком значении параметра удара начинает сказываться ядерное взаимодействие, то отсюда может быть получена величина радиуса действия ядерных сил. [c.51] Оценка дает значение а 3-10 см, т. е. величину, близкую к полученной из опытов по (л—р)-рассеянию для синглетного состояния (см. п. 2 этого параграфа). [c.51] Вернуться к основной статье