ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общая характеристика результатов опытов по. (р — р) и (п — р)-рассеянию при высоких энергиях. Интенсивное взаимодействие на очень малых расстояниях из "Введение в ядерную физику " Быстрые протоны лолучаются в ускорителях. Что касается быстрых нейтронов, то существует два метода их получения реакция срыва для дейтона и перезарядка быстрых протонов. [c.520] Сущность реакции срыва при больших энергиях была рассмотрена в 58. Напомним, что в результате реакции срыва получаются нейтроны, несущие примерно половину кинетической энергии падающих дейтонов и летящие приблизительно в направлении движения дейтона. [c.520] Явление перезарядки быстрых протонов заключается в том, что при взаимодействии энергичного протона с ядром протон передает свой заряд ядру и летит дальше в первоначальном направлении протона уже в качестве нейтрона. При этом получается широкий спектр нейтронов с максимумом вблизи энергии падающих протонов. На рис. 217 изображен спектр нейтронов,, образующихся при перезарядке протонов с энергией 350 Мэе на ядрах Be. Подробнее явление перезарядки будет рассмотрена при описании опытов по (п — р)-рассеянию при больших энергиях (см. п. 3 этого параграфа). [c.520] В качестве мишени в опытах по изучению нуклон-нуклонных взаимодействий использовались разные вещества. Для получения сечений Орр и а р наиболее удобно использовать чисто водородную мишень (жидкую или газовую под высоким давлением). [c.520] Однако для этой дели может быть использован также разностный метод отдельно измеряется рассеяние на каком-нибудь углеводороде , например на полиэтилене, парафине и пр., и рассеяние на углероде. [c.521] Сечения Орп и Опп могут быть получены только разностным методом, из сравнения эффектов рассеяния соответствующего нуклона на дейтерии и водороде (подробнее см. п. 5 этого параграфа). [c.521] При изучении р — р)-рассеяния могут регистрироваться как рассеянные протоны, так и протоны отдачи. Поэтому для детектирования используется пара телескопов, расположенных под углами 9 и ij3 по отнощению к направлению падающих протонов. [c.521] Для детектирования нейтронов перед телескопом ставят водородсодержащее вещество (парафин, полиэтилен и др.) и считают протоиы отдачи. В настоящее время в телескопах обычно используются сцинтилляционные счетчики с фотоумножителями, которые обладают весьма высокой разрешающей способностью (до 10 сек). Раньше использовались пропорциональные счетчики, но их разрешающая способность ниже. [c.521] Так же как и в нерелятивистском случае (см. 19, п. 1), для обработки результатов можно использовать импульсную диаграмму. Однако в релятивистском случае импульсная диаграмма выглядит более сложно, чем в нерелятивистском. На рис. 219 приведена импульсная диаграмма для простейшего случая рассеяния двух частиц с одинаковыми массами. Диаграмма имеет вид эллипса, большая ось которого равна первоначальному импульсу падающей частицы в л. с. к., а малая полуось — импульсу частиц в с. ц. и. . [c.522] Реакции этого типа очень удобны тем, что они имеют высокий порог Гмин 20 Мэе (т. е. нечувствительны к малоэнер-гичным фоновым частицам) и обладают приблизительно постоянной величиной сечения в области больших энергий. [c.523] Ход сечения для реакции (р, рп) изображен на рис. 220. Из рисунка видно, что сечение равно нулю для Тр 20 Мэе, быстро возрастает в интервале энергий 20 Г 50 Мэе и медленно уменьшается с дальнейшим ростом энергии (при изменении энергии от 50 до 340 Мэе сечение реакции уменьшается всего в два раза). [c.523] Часто также для контроля за интенсивностью пучка используется реакция деления некоторых не очень тяжелых ядер (например, Bi или Аи) с высоким барьером деления. Ход сечения деления Bi с энергией падающих частиц изображен на рис. 221. Из рисунка видно, что реакция деления Bi обладает порогом мин 25 Мэе, начиная с Г 100 Мэе, сечение реакции меняется сравнительно медленно. [c.523] Раньше чем перейти к описанию результатов опытов по нук-лон-нуклонным взаимодействиям при высоких энергиях падающих частиц, сделаем некоторые замечания относительно того, что следует ожидать от опытов. [c.524] При этом в предположении, что энергия взаимодействия V мала по сравнению с энергией частиц Т, квантовая механика позволяет из результатов опытов по рассеянию сравнительно просто (методом теории возмущений) получить потенциал взаимодействия. [c.524] Увеличение сечения рассеяния по сравнению с сечением реакции связано с возможностью интерференции падающей волны с возникающей при рассеянии когерентной расходящейся волной. Если рассеяние не сопровождается поглощением, то расходящаяся волна не ослабевает по интенсивности, а лишь испытывает сдвиг по фазе. В результате интерференция приводит к удвоению амплитуды и, следовательно, к вчетверо большему сечению рассеяния. [c.525] что рассуждение справедливо и при N . [c.525] В связи с этим ядерное взаимодействие, по-видимому, следует характеризовать не однородным потенциалом типа прямоугольной ямы [или монотонно изменяющейся функцией типа (б15) — (69.7)], а сложной функцией с особенностью на малых расстояниях. При этом если интенсивное взаимодействие, проявляющееся на малых расстояниях, является притяжением, то форма ио-. [c.527] Вернуться к основной статье