ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Рассеяние при малых энергиях из "Введение в ядерную физику " Из устойчивости ядер, состоящих из нейтронов и протонов например, ядра гНе , содержащего два протона и два нейтрона), следует, что между протонами существуют ядерные силы притяжения, которые на малых расстояниях преобладают над кулоновским расталкиванием. [c.508] Взаимодействие между двумя протонами может быть изучено в опытах по (р — р)-рассеянию. Идея таких опытов заключается в обнаружении отклонения экспериментальной величины сечения от теоретически рассчитанного значения для кулонов-ских сил. [c.508] Ввиду сравнительной простоты получения моноэнергетиче-ских протонов опыты по (р — р)-рассеянию проще опытов по (п — р)-рассеянию. Другой особенностью этих опытов является отмеченная в 3, п. 3 неотличимость рассеянного протона от протона отдачи, вследствие чего результат в с. ц. и. всегда получается симметричным относительно 90°. [c.508] Систематическое изучение (р — р)-рассеяния при различных энергиях проводили Тюв и др. (0,2—0,85 Мэе) и Херб и др. [c.508] Интенсивность падающего пучка определялась либо с помощью специальной ионизационной камеры, регистрирующей протоны, рассеянные под углом 0 = 45°, либо с помощью цилин дра Фарадея, поставленного на пути пучка (за выходным окошком О2) и измеряющего полный протонный ток. [c.509] Знание интенсивности первичного пучка, числа рассеивающих ядер (объем газа, в котором происходит рассеяние), и количества зарегистрированных случаев рассеяния позволяет вычислить сечение ( о — р)-рассеяния. [c.509] В результате вычислений были получены кривые зависимости экспериментального сечения р — / )-рассеяния от угла рассеяния (при данной энергии падающих протонов) и от энергии (для рассеяния под заданным углом). При этом оказалось, что обе экспериментальные кривые сильно отличаются от кривых, рассчитанных по формуле Мотта (за исключением области малых углов и малых энергий). [c.509] На рис. 214 и в табл. 37 сравнивается экспериментальное сечение (р — /7)-раосеяния под углом 45° с теоретическим сечением, вычисленным по формуле Мотта (при различных энергиях падающих протонов). [c.510] Дальнейший рост экспериментального сечения при Т 0,45 Мэе и, следовательно, при еще большем сближении протонов указывает на то, что ядерное притяжение становится настолько большим, что полностью ПОда(Вляет эффект кулонов- ского отталкивания (рис. 215, е). [c.511] Таким образом, взаимодействие двух протонов должно описываться потенциалом вида, и5ображенного на рис. 216. Здесь область г а соответствует области III на рис. 214, а область г а — об- V ласти I. [c.511] Сопоставляя энергию протонов, при которых экспериментальное значение сечения обращается в нуль, с величиной кулоновского потенциала, можно найти соответствующий этой энергии параметр удара. Так как при таком значении параметра удара начинает сказываться ядерное взимодействие, то отсюда может быть получена величина радиуса действия ядерных сил. [c.511] Оценка дает значение й З-10 см, т. е. величину, близкую к полученной из опытов по п — р)-рассеянию для синглетного состояния (см. п. 2). Более подробный квантовомеханический анализ опытов по р — р)-рассеянию показывает, что ядерное (без кулоновского) взаимодействие двух протонов тождественно ядерному взаимоде иствию нейтрона с протоном в синглетном состоянии (соответствующие взаимодействиям потенциальные ямы одинаковы). [c.511] Вернуться к основной статье