ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Общая характеристика процессов прямого взаимодействия из "Введение в ядерную физику " В настоящее время известно, что не все наблюдающиеся на опыте реакции можно объяснить при помощи боровского механизма образования и распада промежуточного ядра. [c.455] Изучение выхода, энергетического спектра и углового распределения продуктов некоторых ядерных реакций привело к результатам, которые противоречат боровской концепции. [c.455] например, угловое распределение неупруго рассеянных быстрых нейтронов на свинце обнаруживает асимметрию вперед (в с. ц. и.), которую нельзя объяснить механизмом образования промежуточного ядра. Аналогичные результаты наблюдаются и для реакций с тяжелыми ионами., Соответственно в этих случаях энергетический спектр вылетающих частиц отличается от максвелловского (каким он должен был бы быть в случае справедливости боровской концепции) избытком быстрых частиц. [c.455] Совершенно необычно с точки зрения боровского механизма протекают многие реакции под действием дейтонов, для которых этот механизм не позволяет объяснить ни функцию возбуждения, ни угловое распределение вылетающих частиц. [c.455] Очень интересные результаты были получены при сравнении реакций tN (п, а) sB и п, р) аС . Как было показано в 54, обе реакции идут с образованием одного и того же промежуточного ядра yN , т. е. протекают по боровскому механизму. Вместе с тем детальное исследование этих реакций при энергии нейтронов 2- 4 Мэе показало, что первая реакция имеет в 30 раз больший выход, чем вторая. Этот результат не согласуется с боровской концепцией, по которой из возбужденного промежуточного ядра с наибольшей вероятностью должны испускаться нуклоны. Таким образом, рассматриваемые реакции могут идти не только через стадию образования промежуточного ядра, но и как-то иначе. [c.455] Если бомбардирующая частица представляет собой достаточно сложное ядро (в настоящее время на ускорителях можно получать ионы многих легких элементов, включая loNe), то процессы передачи становятся весьма разнообразными, так как в них могут участвовать целые ядра (например, гНе , iH ) или группы нуклонов (например, 2—3 р или 2—3 п). Кроме того, становится возможным (запрещенный для дейтона законом сохранения изотопического спина) процесс взаимного обмена разными нуклонами между бомбардирующим ядром и ядром-мишенью. [c.456] Механизм прямой передачи при взаимодействии ядер-мише-ни с тяжелыми ионами (Z 2) можно наглядно представить в виде краевых, поверхностных соударений (рис. 190, в), в результате которых происходит не слияние обоих ядер Я] и Яг в одну общую составную систему, а частичная передача нескольких крайних нуклонов из одного ядра в другое. [c.456] Сравнение реакций передачи, происходящих лри разных энергиях, показывает, что с увеличением энергии растет сложность реакций передачи, т. е. возрастают сечения реакций, в которых передаются 3—5 нуклонов (например, при бомбардировке ионами зО образуются ядра tN и еС ). Возможно, это связано с тем, что при высоких энергиях существенную роль начинают играть взаимодействия при больших орбитальных моментах I , которым соответствуют большие центробежные силы, препятствующие объединению обоих ядер в одну систему, но допускающие краевые соударения. [c.457] Изучение реакций прямого взаимодействия очень важно с точки зрения ядеряой спектроскопии, так как прямой переход от начального состояния ядра к конечному (без образования промежуточного ядра) упрощает задачу определения параметров одного из них по известным характеристикам другого (нет необходимости учитывать характеристики возбужденного промежуточного ядра). [c.457] Мы не имеем возможности подробно описать эту интересную область исследования и ограничимся разбором пррстейщих, но весьма поучительных процессов передачи — неполного проникновения дейтона в ядро и реакции срЬгва. Кроме того, в 62 будет рассмотрен еще один прямой процесс, происходящий под действием -квантов — прямое вырывание протонов. [c.457] Вернуться к основной статье